入り口ミサイルや弾丸の弾道は何ですか? 外部弾道と内部弾道: 概念、定義、学習の基本、目標、目的、学習の必要性 低弾道
クラスノダール大学
消防訓練
特技： 031001.65 法執行活動、
専門分野: 運用および調査活動
（刑事捜査官の活動）
講義
テーマNo.5：「弾道の基礎」
時間： 2時間。
位置：大学の射撃場
方法論:ストーリー、ショー
トピックの主な内容:爆発物とその分類に関する情報。 内部弾道および外部弾道に関する情報。 射撃の精度と精度に影響を与える要因。 平均衝撃点とその決定方法。
物質的なサポート。
1. スタンド、ポスター。
レッスンの目的:
1. 士官候補生に、弾薬の製造に使用される爆発物とその分類について理解させます。
2. 士官候補生に内部および外部弾道の基本を理解させる。
3. 士官候補生に決定するよう教える 中間点ヒットとそれを判断する方法。
4. 士官候補生の規律と勤勉さを育成する。
実践的なレッスンプラン
導入 – 5 分
士官候補生の空き状況と授業の準備ができているかを確認します。
トピック、目標、教育的な質問を発表します。
本編 – 80分
結論 – 5 分
レッスンを簡単に要約します。
レッスンのトピック、目標、およびそれらがどのように達成されたかを思い出してください。
研究の質問を思い出させます。
生じた質問にすべて答えます。
自主的に準備するための課題を与えます。
主な文献:
1. 撮影マニュアル。 – M.: 軍事出版社、1987 年。
追加の文献:
1. 消防訓練：教科書／一般編集者編。 – 第 3 版、改訂版 そして追加の – ヴォルゴグラード: VA ロシア内務省、2009 年。
2. 内務機関におけるメンシコフの訓練: チュートリアル。 – サンクトペテルブルク、1998 年。
授業中、教育問題を順番に考えていきます。 この目的のために、訓練グループは消防訓練クラスに配置されています。
弾道学は、弾丸 (砲弾、手榴弾) の飛行を研究する科学です。 弾道学には 4 つの研究分野があります。
内部弾道学。銃器の口径内で発砲中に発生するプロセスを研究します。
中間弾道学では、粉末ガスがまだ弾丸に影響を与え続けているときの、銃口から一定の距離での弾丸の飛行を研究します。
外部弾道学。粉末ガスの衝撃が終わった後、弾丸が空中で起こるプロセスを研究します。
ターゲット弾道学では、密集した環境で弾丸によって発生するプロセスを研究します。
爆発物
爆発物これらは呼ばれます 化学物質外部の影響下で、非常に急速な化学変化を伴う混合物。
熱の放出と、投げたり破壊したりする可能性のある大量の高熱のガスの生成。
重さ 3.25 g のライフル薬莢の火薬は、発砲すると約 0.0012 秒で燃え尽きます。 装薬が燃焼すると、約 3 カロリーの熱が放出され、約 3 リットルのガスが生成され、その温度は点火時の温度に達します。 高温になったガスは強い圧力（平方センチメートルあたり最大2900kg）を加え、800m/秒を超える速度で弾丸を銃身から射出します。
爆発は以下によって引き起こされる可能性があります： 機械的衝撃 - 衝撃、穿刺、摩擦、熱、電気的衝撃 - 加熱、火花、火炎線、熱または機械的衝撃に敏感な別の爆発物の爆発エネルギー（起爆装置カプセルの爆発）。
燃焼- 爆発的変化のプロセス。秒速数メートルの速度で発生し、ガス圧の急激な上昇を伴い、周囲の物体を投げたり、飛散させたりします。 爆発的燃焼の例は、点火時の火薬の燃焼です。 火薬の燃焼速度は圧力に直接比例します。 屋外では、無煙火薬の燃焼速度は約 1 mm/s ですが、バレル内で発射されると圧力が高まるため、火薬の燃焼速度は増加し、毎秒数メートルに達します。
爆発物は、その作用と実際の用途の性質に基づいて、起爆剤、破砕 (高性能爆発物)、推進剤、および火工品の組成物に分類されます。
爆発毎秒数百（千メートル）の速度で起こり、ガス圧力の急激な上昇を伴い、近くの物体に強力な破壊効果をもたらす爆発的変化のプロセスです。 爆発的な変化の速度が大きいほど、その破壊の力は大きくなります。 与えられた条件下で爆発が可能な最大速度で進行する場合、このような爆発の場合はデトネーションと呼ばれます。 TNT 装薬の爆発速度は 6990 m/s に達します。 爆発が距離を超えて伝達されることは、圧力の急激な増加、つまり衝撃波が周囲の環境に伝播することに関連しています。 したがって、この方法による爆発の励起は、機械的衝撃による爆発の励起とほとんど変わりません。 爆発物の化学組成と爆発の条件によっては、爆発性の変化が燃焼の形で発生する可能性があります。
イニシエーターこれらは非常に敏感な爆発物であり、わずかな熱的または機械的影響で爆発し、その爆発によって他の爆発物の爆発を引き起こします。 起爆剤には、劇物水銀、アジ化鉛、スチフ酸鉛、テトラゼンなどがあります。 起爆薬は、点火器キャップと雷管キャップを装備するために使用されます。
粉砕（高性能爆発物）は、原則として、起爆剤の爆発の影響下で爆発し、爆発中に周囲の物体が粉砕される爆発物と呼ばれます。 破砕爆薬には、TNT、メリナイト、テトリル、ヘキソーゲン、PETN、アンモナイトなどが含まれます。パイロキセリンとニトログリセリンは、無煙火薬の製造の出発原料として使用されます。 破砕爆薬は、地雷、手榴弾、砲弾の爆薬として使用され、また爆破作戦にも使用されます。
投げこれらは爆発物と呼ばれ、圧力が比較的ゆっくりと上昇して燃焼という形で爆発的に変化し、弾丸、地雷、手榴弾、砲弾の投射に使用できます。 推進爆薬には、さまざまな種類の火薬 (発煙性および無煙性) が含まれます。 黒色火薬は、硝石、硫黄、木炭を機械的に混合したものです。 手榴弾の信管、遠隔管、信管の装填、消火コードの準備などに使用されます。 無煙粉末はパイロキセリン粉末とニトログリセリン粉末に分けられます。 それらは銃器の戦闘用（火薬）薬として使用されます。 ピロキセリン粉末 - 小火器カートリッジの粉末装薬用。 より強力なニトログリセリン - 手榴弾、地雷、砲弾の戦闘突撃用。
花火組成物は可燃性物質（マグネシウム、リン、アルミニウムなど）、酸化剤（塩素酸塩、硝酸塩など）、結合剤（天然および人工樹脂など）の混合物です。また、不純物も含まれています。 特別な目的; 炎を着色する物質。 通常の使用条件下での火工品組成物の主な変化形態は燃焼です。 燃焼すると、対応する花火 (火) 効果 (照明、焼夷など) が得られます。
火工品組成物は、照明および信号カートリッジ、トレーサーおよび弾丸、手榴弾、および砲弾の焼夷組成物を装備するために使用されます。
内部弾道学の簡単な紹介
ショットとその期間。
ショットとは、火薬の燃焼中に形成されるガスのエネルギーによって銃身から弾丸が発射されることです。 から解雇されたとき 小型武器以下の現象が発生します。 戦闘用薬莢2の雷管に撃針が当たると、雷管の衝撃成分が爆発して炎が発生し、薬莢の底にある種穴を通って火薬に到達し、点火する。 装薬が燃焼すると、大量の高温の粉末ガスが形成され、弾丸の底部、薬莢の底部と壁、さらに銃身とボルトの壁の銃口内に高圧が発生します。 。 弾丸の底部にかかる粉末ガスの圧力の結果、弾丸はその場所から移動し、ライフリングに衝突します。 ライフリングに沿って移動すると、弾丸は回転運動を獲得し、徐々に速度を上げてバレルボアの軸に沿って外側に投げられます。 薬莢の底にかかるガスの圧力により、武器が後方に動き、反動が発生します。 薬莢と銃身の壁にかかるガスの圧力によってそれらが伸び（弾性変形）、薬莢が薬室にしっかりと押し付けられて、粉末ガスがボルトに向かって突き抜けるのを防ぎます。 発射すると銃身も振動（振動）して発熱します。 弾丸の後に流出する高温のガスと未燃の火薬の粒子は、空気に触れると炎と衝撃波を生成します。 後者は発砲時の音の発生源です。
粉末ガスのエネルギーの約 25 ～ 35% は通信に費やされ、25% は二次的な作業に費やされ、エネルギーの約 40% は使用されず、弾丸が飛び去った後に失われます。
ショットは 0.001 ～ 0.06 秒という非常に短い時間で行われます。
発火時には、連続する 4 つの期間があります。
予備的: 火薬が発火した瞬間から弾丸が銃身のライフリングを完全に貫通するまで続きます。
最初の、つまり主なものは、弾丸がライフリングに当たった瞬間から火薬が完全に燃焼するまで続きます。
2番目は、装薬が完全に燃焼した瞬間から弾丸が銃身から離れるまで続きます。
3 番目のガス残効期間は、弾丸が銃身を離れた瞬間からガス圧の作用が止まるまで続きます。
銃身の短い武器の場合、第 2 期は存在しない場合があります。
初弾速
初速度は弾丸の条件付き速度とみなされ、最大値よりは小さいですが銃口よりも大きくなります。 初速度は計算により求められます。 初速は武器の最も重要な特性です。 初速度が高いほど、その運動エネルギーは大きくなり、弾丸の飛行距離、直接射撃範囲、および貫通効果が大きくなります。 弾丸の飛行に対する外部条件の影響は、速度が上がるにつれて小さくなります。
マグニチュード 初速銃身の長さ、弾丸の重量、重量、火薬の温度と湿度、火薬粒子の形状と大きさ、装填密度によって異なります。 装填密度とは、弾丸が挿入されたときの薬莢の体積に対する装薬の重量の比率です。 弾丸が非常に深く刺さると初速度は増加しますが、弾丸が離れるときの大きな圧力上昇により、ガスが銃身を破裂させる可能性があります。
武器の反動と発射角度。
リコイルとは、射撃中の武器（バレル）の後方への動きです。 武器の反動速度は、弾丸が武器よりも軽いのと同じ数倍小さいです。 粉末ガスの圧力（反動力）と反動抵抗力（バットストップ、ハンドル、武器の重心）は同一直線上になく、逆方向を向いています。 それらは、武器の銃口を上方にそらせる一対の力を形成します。 力を加えるレバレッジが大きくなるほど、この偏差の大きさも大きくなります。 バレルの振動によって銃口も偏向され、その偏向は任意の方向に向けることができます。 反動、振動、その他の理由の組み合わせにより、発砲の瞬間にバレルボアの軸が元の位置からずれるという事実が生じます。 弾丸が初期位置から飛び出す瞬間の銃口軸のずれ量をデパーチャーアングルといいます。 誤った適用、ストップの使用、または武器の汚染により、離陸角度が増加します。
粉末ガスがバレルに与える影響とその保存対策。
射撃プロセス中にバレルは摩耗する可能性があります。 バレルの摩耗を引き起こす原因は、次の 3 つのグループに分類できます。 化学薬品; 熱の。
機械的性質の理由 - ライフリングへの弾丸の衝撃や摩擦、ノズルが挿入されていない状態でのバレルの不適切な洗浄により、バレルボアの表面に機械的損傷が発生します。
化学的性質の理由は、発砲後にバレルボアの壁に残る化学的に攻撃的な粉末すすによって引き起こされます。 射撃直後に、ボアを徹底的に清掃し、銃の潤滑剤の薄い層で潤滑する必要があります。 これをすぐに行わないと、炭素堆積物がクロムコーティングの微細な亀裂に侵入し、金属の腐食が促進されます。 しばらくしてからバレルを洗浄してカーボン堆積物を除去しても、腐食の痕跡を除去することはできません。 次回の射撃後、腐食はより深く浸透します。 その後、クロムのチップと深い空洞が現れます。 穴の壁と弾丸の壁の間に、ガスが侵入する隙間が増加します。 弾丸の飛行速度は遅くなります。 バレル壁のクロムコーティングの破壊は元に戻すことはできません。
熱的な理由は、ボアの壁が周期的に局所的に強く加熱されることによって引き起こされます。 周期的な伸長とともに、亀裂のネットワークが出現し、金属が亀裂の深さに固定されます。 これにより、再びボアの壁からクロムが欠けることになります。 平均して、適切な武器の手入れをすれば、クロムバレルの生存可能性は 2 万発から 3 万発です。
外部弾道に関する簡単な情報
外部弾道学は、粉末ガスの作用が止まった後の弾丸の動きを研究する科学です。
粉末ガスの影響で銃身から飛び出すと、弾丸（手榴弾）は慣性によって動きます。 ジェットエンジンを備えた手榴弾は、ジェットエンジンからガスが流出した後、慣性によって移動します。 重力により弾丸 (手榴弾) は徐々に減少し、空気抵抗により弾丸の動きが継続的に遅くなり、倒れる傾向があります。 弾丸のエネルギーの一部は、空気抵抗の力に打ち勝つために費やされます。
軌跡とその要素
軌道は、飛行中の弾丸 (手榴弾) の重心によって描かれる曲線です。 空を飛ぶとき、弾丸 (手榴弾) は重力と空気抵抗という 2 つの力を受けます。 重力によって弾丸 (手榴弾) は徐々に下がり、空気抵抗の力によって弾丸 (手榴弾) の動きは継続的に遅くなり、ひっくり返ろうとします。 これらの力の作用により、弾丸（手榴弾）の速度は徐々に低下し、その軌道は不均一な曲線のような形になります。
弾丸 (手榴弾) の飛行に対する空気抵抗は、空気が弾性媒体であるため、弾丸 (手榴弾) のエネルギーの一部がこの媒体内での移動に費やされるという事実によって引き起こされます。
空気抵抗の力は、空気摩擦、渦の形成、弾道波の形成という 3 つの主な理由によって引き起こされます。
移動する弾丸 (手榴弾) と接触した空気粒子は、内部凝集 (粘性) とその表面への付着により摩擦を生じ、弾丸 (手榴弾) の速度を低下させます。
粒子の動きが弾丸 (手榴弾) の速度からゼロまで変化する、弾丸 (手榴弾) の表面に隣接する空気の層は、境界層と呼ばれます。 弾丸の周りを流れるこの空気の層は、弾丸の表面から離れ、底部の後ろにすぐに閉じる時間がありません。 弾丸の底部の後ろには希薄な空間が形成され、その結果、頭部と底部の間に圧力差が生じます。 この差により弾丸の動きと逆方向の力が生じ、弾丸の飛行速度が低下します。 弾丸の後ろに形成された真空を満たそうとする空気の粒子が渦を作ります。
飛行中、弾丸（手榴弾）は空気の粒子と衝突し、振動を引き起こします。 その結果、弾丸（手榴弾）の前の空気密度が増加し、音波が形成されます。 したがって、弾丸（手榴弾）の飛行には特徴的な音が伴います。 弾丸（手榴弾）の速度が音速よりも遅い場合、波は伝播するため、この波の形成はその飛行にわずかな影響を与えます。 より速い速度弾丸（手榴弾）の飛行。 弾丸の飛行速度が音速よりも速い場合、音波が互いに衝突して高度に圧縮された空気の波を生成します。これは、弾丸がそのエネルギーの一部を費やして弾丸の飛行速度を遅くする弾道波です。波。
弾丸（手榴弾）の飛行に対する空気の影響の結果として発生するすべての力の合力（合計）が空気抵抗力です。 抵抗力が作用する点を抵抗中心といいます。 弾丸 (手榴弾) の飛行に対する空気抵抗の影響は非常に大きくなります。 弾丸（手榴弾）の速度と射程が減少します。 たとえば、箇条書きのarr。 1930 年、空気のない空間で 15 度の投射角と 800 m/s の初速で、32620 m の距離まで飛行しました。 同じ条件下で空気抵抗がある場合のこの弾丸の飛行距離はわずか 3900 m です。
空気抵抗力の大きさは、弾丸 (手榴弾) の飛行速度、形状、口径、およびその表面と空気密度によって決まります。 空気抵抗の力は、弾丸の速度、口径、空気密度が増加するにつれて増加します。 超音速の弾丸飛行速度では、空気抵抗の主な原因が弾頭の前での空気圧縮の形成 (弾道波) である場合、細長く尖った頭部を備えた弾丸が有利です。 手榴弾の亜音速飛行速度では、空気抵抗の主な原因が希薄化した空間と乱気流の形成である場合、尾部が長くて狭い手榴弾が有利です。 
弾丸の表面が滑らかであればあるほど、摩擦力と空気抵抗が少なくなります。 現代の弾丸 (手榴弾) の形状の多様性は、空気抵抗の力を減らす必要性によって主に決定されます。
弾丸が銃身から離れる瞬間の初期外乱（衝撃）の影響により、弾丸の軸と弾道の接線との間に角度（b）が形成され、弾丸の軸に沿ってではなく空気抵抗の力が働きます。しかし、弾丸に対して斜めに、弾丸の動きを遅くするだけでなく、弾丸をひっくり返そうとします。
空気抵抗による弾丸の転倒を防ぐため、銃身に施されたライフリングを利用して弾丸に素早い回転運動を与えます。 たとえば、カラシニコフ突撃銃から発射された場合、銃身から離れる瞬間の弾丸の回転速度は約 3000 rpm です。
高速回転する弾丸が空中を飛ぶと、次のような現象が起こります。 空気抵抗の力により、弾頭は上下に回転する傾向があります。 しかし、弾丸の頭部は、ジャイロスコープの特性に従って急速に回転した結果、所定の位置を維持する傾向があり、上方に偏ることはありませんが、回転方向に対して直角にわずかに偏ることになります。空気抵抗力の、つまり右側。 弾丸の頭部が右に偏るとすぐに、空気抵抗力の作用方向が変わります。弾丸の頭部は右と後ろに回転する傾向がありますが、弾丸の頭部の回転は、空気抵抗力の作用は連続的であり、弾丸に対するその方向は弾丸の軸がずれるたびに変化するため、弾丸の頭部は円を描き、その方向は右方向ではなく下方向に発生します。軸は頂点が重心にある円錐です。 いわゆる遅い円錐運動、または歳差運動が発生し、弾丸は頭を前方に向けて飛行します。つまり、あたかも軌道の曲率の変化に追従しているかのようになります。
遅い円錐運動の軸は、軌道の接線より若干遅れます (後者の上に位置します)。 その結果、弾丸はその下部で空気流とより多く衝突し、ゆっくりとした円錐運動の軸は回転方向（銃身の右側のライフリングでは右）にずれます。 回転方向における発射面からの弾丸の偏差は微分と呼ばれます。
したがって、導出の理由は、弾丸の回転運動、空気抵抗、重力の影響による軌道の接線の減少です。 これらの理由の少なくとも 1 つが存在しない場合、導出は行われません。
射撃表では、方向補正として千分の１単位で導出されます。 ただし、小火器から射撃する場合、派生量はわずかであり（たとえば、500 mの距離では0.1千分の1を超えません）、射撃結果への影響は実際には考慮されません。
飛行中の手榴弾の安定性はスタビライザーの存在によって確保され、空気抵抗の中心を手榴弾の重心を超えて後方に移動させることができます。 その結果、空気抵抗の力により、手榴弾の軸が軌道の接線方向に回転し、手榴弾は頭部とともに前方に移動します。 精度を向上させるために、一部の手榴弾にはガスの流出により回転が遅くなります。 手榴弾の回転により、手榴弾の軸を偏向させる力のモーメントが順次異なる方向に作用するため、射撃の精度が向上します。
弾丸 (手榴弾) の軌道を研究するには、次の定義が受け入れられます。
バレルの銃口の中心はテイクオフポイントと呼ばれます。 出発点は軌道の始まりです。
出発点を通過する水平面は兵器の地平線と呼ばれます。 武器と弾道を横から見た図では、武器の地平線が水平線として表示されます。 弾道は、出発点と着弾点の 2 回、武器の地平線を横切ります。
照準を合わせた武器の銃身の軸を延長した直線を「直線」といいます。 立面線.
立面線を通る鉛直面をといいます。 発砲飛行機.
仰角線と武器の地平線との間の角度は次のように呼ばれます。 仰角。 この角度が負の場合、次のように呼ばれます。 偏角（減少）。
弾丸が飛び出す瞬間の銃口の軸の延長線を直線といいます。 スローイングライン.
投球ラインと武器の水平線との間の角度は次のように呼ばれます。 投球角度 .
仰角線と投球線の間の角度を次のように呼びます。 出発角 .
軌道と武器の地平線の交点はと呼ばれます 衝撃点.
着弾点における軌道の接線と武器の水平線との間の角度は、と呼ばれます。 入射角.
出発点から衝突点までの距離を「距離」といいます。 水平方向の全範囲.
弾丸（手榴弾）の着弾点での速度を次のようにいいます。 最終速度.
弾丸（手榴弾）が出発点から着弾点まで移動するのにかかる時間を といいます。 総飛行時間.
軌道の最高点はと呼ばれます 軌道の頂点.
弾道の頂点から武器の地平線までの最短距離を 軌道の高さ.
出発点から頂上までの軌道の部分は上昇枝と呼ばれます。 軌道のうち頂点から落下点までの部分を下降といいます 軌道の分岐.
武器が向けられているターゲット上またはターゲット外の点は、と呼ばれます。 照準点（チップ）。
射手の目から照準スロットの中央（端と同じ高さ）とフロントサイトの上部を通り、照準点までを通る直線を「直線」と呼びます。 照準線.
仰角線と照準線の間の角度を次のように呼びます。 照準角.
照準線と武器の地平線の間の角度は次のように呼ばれます。 目標仰角。 ターゲットの仰角は、ターゲットが武器の地平線より上にある場合は正 (+) とみなされ、ターゲットが武器の地平線より下にある場合は負 (-) とみなされます。
出発点から軌道と照準線の交点までの距離を次のように呼びます。 照準範囲.
軌道上の任意の点から照準線までの最短距離は次のように呼ばれます。 軌道を超える照準線の上。
出発地と目的地を結ぶ直線を といいます。 ターゲットライン。 目標線に沿った出発点から目標までの距離を斜距離と呼びます。 直接射撃を行う場合、目標線は照準線と実質的に一致し、傾斜範囲は照準範囲と一致します。
軌道とターゲットの表面 (地面、障害物) の交点を といいます。 ミーティングポイント.
交差点における軌道の接線とターゲット（地面、障害物）の表面の接線との間の角度を次のように呼びます。 出会い角。 会合角は、0 ～ 90°の範囲で測定された隣接する角度のうち小さい方と見なされます。
空中での弾丸の軌道には次の特性があります。
下り分岐は上り分岐よりも短く、急勾配です。
入射角は投射角よりも大きいです。
弾丸の最終速度は初速度よりも遅くなります。
大きな投射角で射撃する場合の弾丸の最低飛行速度は、軌道の下向きの分岐上であり、小さな投射角で射撃する場合は、着弾点です。
弾丸が軌道の上昇枝に沿って移動するのにかかる時間は、下降枝に沿って移動するよりも短くなります。
重力と誘導の影響による弾丸の降下による回転弾丸の軌道は二重曲率の線になります。
空中の手榴弾の軌道は、アクティブ - 反力の影響下での手榴弾の飛行（出発点から反力の作用が停止する点まで）と受動 - の 2 つのセクションに分けることができます。慣性による手榴弾の飛行。 手榴弾の弾道の形状は弾丸の形状とほぼ同じです。
散乱現象
同じ武器から発砲する場合、発砲の精度と均一性を細心の注意を払いながら、各弾丸 (手榴弾) は、さまざまなランダムな理由により、その軌道を描き、独自の着弾点 (合流点) を持ちます。他のものと一致しないため、弾丸が散乱します（ザクロ）。 同じ武器をほぼ同じ条件で発射したときに弾（手榴弾）が散乱する現象を弾（手榴弾）の自然散乱、または弾道散乱といいます。
弾丸（手榴弾）の自然な分散の結果として得られる弾丸の軌跡の集合は、弾丸の束と呼ばれます（図1）。 軌道束の中央を通過する軌道を中間軌道と呼ぶ。 表形式および計算されたデータは平均軌道を指します。
平均軌道とターゲット (障害物) の表面との交点は、平均衝突点または分散中心と呼ばれます。
弾道束が任意の平面と交差するときに得られる弾丸（手榴弾）の合流点（穴）が位置する領域を分散領域と呼びます。 通常、分散領域は楕円形になります。 近距離で小火器から射撃する場合、垂直面内の分散領域は円の形状になることがあります。 分散の中心（着弾の中点）を通り、一方が火災の方向と一致するように引かれた互いに垂直な線を分散軸と呼びます。 会合点（穴）から分散軸までの最短距離を偏差と呼びます。
分散の理由
弾丸（手榴弾）の飛散の原因は、次の 3 つのグループに要約できます。
初速のばらつきの原因
投球角度やシュート方向が多彩な理由。
弾丸（手榴弾）の飛行条件が多様である理由。
初速度のばらつきの原因は次のとおりです。
製造上の不正確さ（公差）による、火薬と弾丸（手榴弾）の重量、弾丸（手榴弾）と薬莢の形状とサイズ、火薬の品質、装填密度などの多様性;
気温と、発砲中に加熱される銃身内でのカートリッジ（手榴弾）の不均一な滞留時間に応じて、さまざまな装薬温度が変化します。
加熱の程度と樽の品質の違い。
これらの理由により、初速度の変動が生じ、その結果、弾丸 (手榴弾) の飛行距離が変動します。つまり、弾丸 (手榴弾) が範囲 (高さ) 全体に分散することになり、主に弾薬と武器に依存します。
投球角度やシュート方向が多様になる理由は次のとおりです。
武器の水平方向および垂直方向の照準の多様性 (照準の誤差)。
不均一な射撃準備、不安定で不均一な保持によって生じる武器のさまざまな出発角と横方向の変位 自動小銃、特にバーストで発砲する場合、ストップの不適切な使用、およびスムーズでないトリガーリリース。
可動部品の動きや衝撃、武器の反動によって生じる、自動射撃時の銃身の角振動。 これらの理由は、弾丸（手榴弾）の横方向および範囲（高さ）への分散につながり、分散領域のサイズに最も大きな影響を与え、主に射手の訓練に依存します。
弾丸 (手榴弾) の飛行条件が多様になる理由は次のとおりです。
さまざまな 大気の状態、特にショット（バースト）の間の風の方向と速度。
弾丸（手榴弾）の重量、形状、サイズの多様性により、空気抵抗力の大きさが変化します。 これらの理由により、横方向および射程 (高さ) に沿った分散の増加が生じ、主に外部の射撃条件と弾薬に依存します。
ショットを打つたびに さまざまな組み合わせ 3 つのグループの理由がすべて働いています。 これは、各弾丸 (手榴弾) の飛行が他の弾丸 (手榴弾) の軌道とは異なる軌道に沿って発生するという事実につながります。
分散を引き起こす原因を完全に排除することは不可能であり、したがって分散そのものをなくすこともできません。 ただし、分散が依存する理由を知っていれば、それぞれの影響を軽減することができ、それによって分散を減らすことができ、または彼らが言うように、射撃の精度を高めることができます。
弾丸（手榴弾）の飛散を減らすには、射手の優れた訓練、射撃のための武器と弾薬の慎重な準備、射撃ルールの巧みな適用、射撃の正しい準備、均一な銃床、正確な照準（照準）、スムーズなトリガーリリース、射撃時の武器の安定した均一な保持、および武器と弾薬の適切な手入れ。
分散の法則
で 多数ショット (20 ショット以上) を実行すると、分散領域上の合流点の位置に特定のパターンが観察されます。 弾丸 (手榴弾) の分散は、ランダム誤差の通常の法則に従います。弾丸 (手榴弾) の分散に関しては、分散の法則と呼ばれます。 この法律の特徴は次の 3 つの条項です。
1. 分散領域上の会合点 (穴) は不均一に配置されています。分散領域の中心に向かうほど密集し、分散領域の端に向かうほど密度が低くなります。
2. 分散エリア上で、会合点 (ホール) の分布が対称となる分散の中心となる点 (衝撃の平均点) を決定できます。つまり、分散領域の両側の会合点の数です。絶対値が等しい限界（帯域）内にある分散軸は同じであり、分散軸からの一方向への各偏差は、反対方向への等しい偏差に対応します。
3. それぞれの特定のケースにおけるミーティング ポイント (ホール) は、無制限ではなく、限られたエリアを占有します。 したがって、一般的な分散の法則は次のように定式化できます。ほぼ同一の条件下で十分な数の発砲が行われた場合、弾丸 (手榴弾) の分散は不均一で対称的であり、無限ではありません。
平均衝突点 (MIP) の決定
STPを決定する際には、明らかに剥離した穴を識別する必要があります。
穴が意図した STP から射撃精度ゲージの直径の 3 つ以上離れている場合、穴は明らかに引き裂かれていると見なされます。
穴の数が少ない場合 (最大 5 個)、セグメントの順次または比例分割の方法によって STP の位置が決定されます。
セグメントを順次分割する方法は次のとおりです。
2つの穴（会合点）を直線で結んでその間の距離を半分に分け、その結果得られた点と3番目の穴（会合点）を結び、それらの間の距離を3等分します。 ホール (ミーティング ポイント) は分散の中心に向かってより密に配置されているため、最初の 2 つのホール (ミーティング ポイント) に最も近い分割が 3 つのホール (ミーティング ポイント) の平均ヒット ポイントとして取得され、見つかった平均ヒット ポイントを接続します。 3 つの穴 (ミーティング ポイント) と 4 番目のホール (ミーティング ポイント) の距離を 4 等分します。 最初の 3 つのホールに最も近い部分が、4 つのホールのインパクトの中間点と見なされます。
按分方法は次のとおりです。
隣接する 4 つの穴 (会合点) をペアで接続し、両方の直線の中点を再度接続し、得られた直線を半分に分割します。 分割点はヒットの中点になります。
狙う（狙う）
弾丸（手榴弾）がターゲットに到達し、ターゲットまたはその上の目的の点に当たるためには、発砲する前に、バレルボアの軸に空間（水平面および垂直面）内で特定の位置を与える必要があります。
銃器の軸に射撃のために空間内で必要な位置を与えることをといいます。 狙ったり狙ったり.
バレルボアの軸に水平面内の必要な位置を与えることを水平照準と呼びます。 バレルボアの軸に垂直面内の必要な位置を与えることを 垂直照準.
照準は照準器と照準機構を使用して 2 段階で行われます。
まず、照準器を使用して、ターゲットまでの距離とさまざまな射撃条件の補正に対応する角度の図を武器に作成します (照準の第 1 段階)。 次に、誘導メカニズムを使用して、兵器に構築された角度パターンを地上で決定されたパターンと組み合わせます (誘導の第 2 段階)。
水平および垂直照準がターゲットに直接、またはターゲット近くの補助点で実行される場合、そのような照準は直接と呼ばれます。
小火器や手榴弾発射装置から発砲する場合は、1本の照準線を使用して直接射撃が行われます。
サイトスロットの中央とフロントサイトの上部を結ぶ直線はサイトラインと呼ばれます。
オープンサイトを使用して照準を合わせるには、まずリアサイト (照準スロット) を移動して、ターゲットまでの距離に対応する照準角がこの線とバレルの軸の間に形成されるような位置に照準線を与える必要があります。横風の速度、目標の横方向の動きの導出または速度に応じて、垂直面内の口径と水平面内の角度は横方向の補正に等しくなります。 次に、照準線を目標に向けることにより (照準機構を使用して銃身の位置を変更するか、照準機構がない場合は武器自体を移動します)、銃身の軸に空間内で必要な位置を与えます。
恒久的な後照準器を備えた武器 (マカロフ ピストルなど) では、垂直面内のボア軸の必要な位置は、ターゲットまでの距離に対応する照準点を選択し、照準線をこの点に向けることによって達成されます。 。 横方向に固定された照準スロットを備えた武器 (たとえば、カラシニコフ突撃銃) では、水平面内のバレルボア軸の必要な位置は、横方向の補正に対応する照準点を選択することによって与えられ、照準線をそこに向けます。
光学照準器の照準線は、照準スタンプの上部とレンズの中心を通過する直線です。
光学照準器を使用して照準を実行するには、まず照準機構を使用して、照準線 (照準レチクルを備えたキャリッジ) に、この線と軸との間に照準角に等しい角度が形成される位置を与える必要があります。垂直面でのバレルボアの角度、および水平面での角度、横方向の補正に等しい。 次に、武器の位置を変更して、照準線をターゲットに合わせる必要があります。 この場合、バレルボアの軸には空間内の必要な位置が与えられます。
ダイレクトショット
弾道が全長にわたってターゲット上の照準線を上回らないショットをショットといいます。
ダイレクトショット.
直接射撃の範囲内では、戦闘の緊迫した瞬間に、照準器を再配置することなく射撃を実行できますが、垂直照準点は通常、ターゲットの下端に選択されます。
ダイレクトショットの範囲は、ターゲットの高さと軌道の平坦さによって異なります。 ターゲットが高く、軌道が平坦であるほど、直接射撃の範囲が広くなり、1 つの照準器設定でターゲットを攻撃できる範囲が広くなります。 各射手は、自分の武器からさまざまなターゲットへの直接射撃の範囲を知っており、射撃時に直接射撃の範囲を巧みに決定する必要があります。 ダイレクトショットの範囲は、ターゲットの高さと照準線または弾道の高さ上の最大高度の値を比較することにより、表から決定できます。 空中での弾丸の飛行は、気象、弾道、地形条件の影響を受けます。 テーブルを使用するときは、テーブル内の軌跡データが以下に対応していることを覚えておく必要があります。 通常の状態撮影。
Barometer" href="/text/category/barometr/" rel="bookmark">気圧) 兵器の地平線上の圧力は 750 mm Hg です。
兵器の地平線上の気温は+15℃です。
相対空気湿度 50% (相対湿度は空気中に含まれる水蒸気の量と空気中の水蒸気の量の比です) 最大の数空気中に含まれる可能性のある水蒸気。 与えられた温度);
風はありません（大気は静止しています）。
b) 弾道条件:
弾丸（手榴弾）の重量、初速、発射角は射撃表に示されている値と同じです。
充電温度 +15°C;
弾丸（手榴弾）の形状は確立された図面に対応しています。
フロントサイトの高さは、武器を通常の戦闘に持ち込んだデータに基づいて設定されます。 照準器の高さ (分割数) はテーブルの照準角に対応します。
c) 地形条件:
標的は兵器の地平線上にあります。
武器の横方向の傾きはありません。
射撃条件が通常から逸脱した場合、射撃範囲と方向の修正を決定し、考慮する必要がある場合があります。
気圧が上昇すると空気密度が増加し、その結果空気抵抗の力が増大し、弾丸（手榴弾）の飛距離は減少します。 逆に、気圧が下がると空気抵抗の密度と力が減少し、弾丸の飛行距離が長くなります。
地形が 100 m 増加するごとに、大気圧は平均 9 mm 低下します。
平坦な地形で小火器を発砲する場合、大気圧の変化による射程補正は重要ではないため、考慮されません。 海抜 2000 m 以上の山岳条件では、射撃マニュアルに指定されているルールに従って、射撃時にこれらの修正を考慮する必要があります。
温度が上昇すると空気密度が減少し、その結果空気抵抗の力が減少し、弾丸（手榴弾）の飛距離が伸びます。 逆に、温度が低下すると、空気抵抗の密度と力が増加し、弾丸（手榴弾）の飛距離は減少します。
火薬の温度が上昇すると、火薬の燃焼速度、初速度、弾丸 (手榴弾) の飛行距離が増加します。
夏の条件で撮影する場合、気温や火薬の変化による補正は重要ではなく、実際には考慮されません。 冬（低温条件）で撮影する場合は、撮影マニュアルに指定されているルールに従って、これらの修正を考慮する必要があります。
追い風が吹くと、空気に対する弾丸 (手榴弾) の速度が低下します。 たとえば、地面に対する弾丸の速度が 800 m/s、追い風の速度が 10 m/s の場合、空気に対する弾丸の速度は 790 m/s になります ( 800-10）。
空気に対する弾丸の速度が低下すると、空気抵抗の力が減少します。 したがって、追い風が吹くと、風がない場合よりも弾は遠くまで飛びます。
向かい風の場合、空気に対する弾丸の速度は穏やかな環境よりも大きくなるため、空気抵抗が増大し、弾丸の飛行距離は減少します。
縦方向（追い風、向かい風）の風は弾丸の飛行にわずかな影響を与えますが、小火器からの射撃の練習では、そのような風の補正は導入されません。 手榴弾ランチャーを発射するときは、強い縦風の補正を考慮する必要があります。
横風は弾丸の側面に圧力を加え、方向に応じて弾丸を発射面から遠ざけます。右からの風は弾丸を左に、左から右に風を変えます。
飛行のアクティブフェーズ中（ジェットエンジンが作動しているとき）、手榴弾は風が吹いている方向にそらされます。風が右から右へ、風が左から右へ。左。 この現象は、横風によって手榴弾の尾部が風の方向に回転し、頭部が風に逆らうように回転し、軸に沿った反力の作用により手榴弾が方向から逸脱するという事実によって説明されます。風が吹いている方向に飛行機を発射します。 軌道の受動的な部分では、手榴弾は風が吹いている方向に逸れます。
横風は、特に手榴弾の飛行に大きな影響を与えるため、手榴弾発射装置や小火器を発射する際には考慮する必要があります。
下を吹く風 鋭角発射面への影響は、弾丸の飛行距離の変化と横方向のたわみの両方に同時に影響します。
空気湿度の変化は、空気密度、ひいては弾丸 (手榴弾) の飛行距離にわずかな影響を与えるため、射撃時には考慮されません。
同じ照準設定 (同じ照準角) で、異なる目標仰角で射撃すると、異なる高度での空気密度の変化や、その結果として生じる空気抵抗の力など、さまざまな理由により、傾斜 (照準) 飛行距離の値により、弾丸 (手榴弾) が変化します。 ターゲットの小さな仰角 (最大 ±15°) で射撃する場合、弾丸 (手榴弾) の飛行範囲は非常にわずかに変化します。したがって、弾丸の傾斜飛行範囲と完全な水平飛行範囲の等しいことが許可されます。軌道の形状（剛性）は変わりません。
大きな目標仰角で射撃すると、弾丸の傾斜範囲が大きく変化（増加）するため、山中や航空目標で射撃する場合は、目標仰角の補正を考慮する必要があります。撮影マニュアルに定められたルール。
結論
今日は、弾丸（手榴弾）の空中飛行に影響を与える要因と分散の法則について学びました。 さまざまな種類の武器の射撃ルールはすべて、弾丸の中央軌道に合わせて設計されています。 武器をターゲットに向けるとき、射撃のための初期データを選択するときは、弾道条件を考慮する必要があります。
弾道学バレル武器から発射体（弾丸）を投げる研究。 弾道学は、発砲時に銃身内で発生する現象を研究する内部弾道と、銃身から離れた後の弾丸の挙動を説明する外部弾道に分けられます。
外部弾道の基礎
外部弾道学 (以下、弾道学と呼ぶ) の知識により、射手は射撃前であっても弾丸がどこに当たるかを実用に十分な精度で知ることができます。 射撃の精度は、相互に関連する多くの要因によって影響されます。武器の部品と射手の体、ガスと弾丸、弾丸と銃身の穴の壁、弾丸と銃弾の間の動的な相互作用です。 環境バレルから出た後など。
銃身を離れた後、弾丸は直線ではなく、放物線に近い、いわゆる弾道軌道に沿って飛びます。 短い射撃距離では、直線からの軌道の逸脱は無視できる場合がありますが、長く極端な射撃距離（狩猟では典型的です）では、弾道の法則の知識が絶対に必要です。
エアガンは通常、光弾が小さいか、 平均速度(100 ～ 380 m/s) したがって、さまざまな影響による弾丸の飛行経路の湾曲は、銃器の場合よりも重大です。
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バレルから一定の速度で発射された弾丸は、飛行中に重力と空気抵抗という 2 つの主な力の影響を受けます。 重力は下向きであり、弾丸は継続的に下降します。 空気抵抗力の作用は弾丸の動きに向けられ、弾丸の飛行速度を継続的に低下させます。 これらすべてが軌道の下方への逸脱につながります。
弾丸がボアの表面上で飛行する際の安定性を高めるため ライフル銃らせん状の溝 (ライフリング) があり、弾丸に回転運動を与え、飛行中に弾丸が転がるのを防ぎます。
飛行中の弾丸の回転により
飛行中の弾丸の回転により、空気抵抗の力が弾丸のさまざまな部分に不均一に作用します。 その結果、弾丸は片側でより大きな空気抵抗に遭遇し、飛行中に発射面から回転方向にますます逸脱します。 この現象はと呼ばれます 導出。 派生の効果は不均一であり、軌道の終わりに向かって強化されます。
強力なエアライフルは、弾丸に音よりも高い初速度 (最大 360 ～ 380 m/s) を与えることができます。 空気中の音速は一定ではありません (大気条件、高度などによって異なります) が、330 ～ 335 m/s に相当すると考えられます。 横方向の荷重が小さい軽い空気弾は強い外乱を受けて軌道を逸脱し、音速の壁を突破します。 したがって、初速を上げて重い弾を撃つことをお勧めします。 近づいてくる音の速さまで。
弾丸の軌道は、風、気温、湿度、気圧などの気象条件にも影響されます。
風速は 2 m/s で弱、4 m/s で中風、8 m/s で強と見なされます。 弾道に対して90°の角度で作用する適度な横風は、すでにから発射される軽量で「低速」の弾丸に非常に大きな影響を与えています。 エアガン。 同じ強さの風の影響ですが、軌道に対して鋭角 (45° 以下) で吹くと、弾丸の偏向は半分になります。
軌道に沿って一方向または別の方向に吹く風によって弾丸の速度が遅くなったり速くなったりするため、移動する標的を射撃する場合はこれを考慮する必要があります。 狩猟の際、ハンカチを使用すると風速を許容できる精度で推定できます。ハンカチの角を 2 つ持った場合、弱い風の場合はわずかに揺れ、中程度の風では 45 度、強い風では 45 度ずれます。風が吹くと地表に対して水平に発達します。
通常の気象条件は、気温 - プラス 15°C、湿度 - 50%、気圧 - 750 mm Hg であると考えられます。 気温が通常よりも高すぎると、同じ距離での軌道が増加し、温度が低下すると軌道が減少します。 湿度が増加すると軌道は減少し、湿度が減少すると軌道は増加します。 大気圧は天候だけでなく、海抜高度によっても変化することを思い出してください。気圧が高くなるほど、軌道は低くなります。
それぞれの「長距離」武器と弾薬には独自の補正テーブルがあり、気象条件、派生、射手とターゲットの高さの相対位置、弾丸の速度、弾丸の飛行に対するその他の要因の影響を考慮することができます。パス。 残念ながら、そのような表はエアガン用には公開されていないため、極端な距離や小さな目標で射撃したい人は、そのような表を自分で作成する必要があります。その完全性と正確さが狩猟や競技で成功するための鍵です。
射撃の結果を評価するときは、射撃の瞬間から飛行の終了まで、いくつかのランダムな（考慮されていない）要因が弾丸に作用し、それが弾丸の飛行経路にわずかな偏差をもたらすことを覚えておく必要があります。ショットからショットまで。 したがって、「理想的な」条件下（たとえば、武器が機械にしっかりと固定されている場合、一定の外部条件など）でも、ターゲットに命中した弾丸は、中心に向かって凝縮した楕円形のように見えます。 このようなランダムな偏差は次のように呼ばれます。 偏差。 このセクションでは、計算式を以下に示します。
次に、弾丸の飛行経路とその要素を見てみましょう (図 1 を参照)。
ショットが発射される前のボア軸の継続を表す直線をショットラインと呼びます。 弾丸が銃身から離れるときの銃身の軸の延長である直線は、スローイングラインと呼ばれます。 銃身の振動により、発砲の瞬間と弾丸が銃身から離れる瞬間の銃身の位置は、発射角度によって異なります。
重力と空気抵抗の結果、弾丸は投球線に沿って飛ぶのではなく、投球線の下を通過する不均一な曲線に沿って飛びます。
軌道の始まりが出発点です。 出発点を通過する水平面は兵器の地平線と呼ばれます。 投球ラインに沿って出発点を通過する垂直面を射撃面と呼びます。
武器の地平線上の任意の点に弾丸を投げるには、投擲ラインを地平線の上に向ける必要があります。 銃の射線と地平線がなす角度を仰角と呼びます。 投擲線と武器の地平線がなす角度を投擲角と呼びます。
弾道と武器の地平線との交点は、（板状）着弾点と呼ばれます。 出発点から（表形式の）衝突点までの水平距離は、水平範囲と呼ばれます。 着弾点における軌道の接線と武器の地平線との間の角度は、(表) 入射角と呼ばれます。
兵器の地平線より上の軌道の最高点は軌道の頂点と呼ばれ、兵器の水平線から軌道の頂点までの距離が軌道の高さです。 軌道の上部は軌道を 2 つの等しくない部分に分割します。上りの枝は長くて平坦で、下りの枝は短くて急です。
射手に対するターゲットの位置を考慮すると、 3つの状況を区別できます:
射手とターゲットは同じレベルにあります。
- 射手はターゲットの下に位置します (斜め上に向かって撃ちます)。
- 射手はターゲットの上に位置します (斜め下に撃ちます)。
弾丸を目標に向けるためには、銃身の軸に垂直面および水平面内で特定の位置を与える必要があります。 水平面内でバレルボアの軸に所望の方向を与えることを水平エイミングと呼び、垂直面内で方向を与えることを垂直エイミングと呼びます。
垂直方向と水平方向の照準は照準器を使用して行われます。 ライフル銃用の機械式照準装置は、前照準器と後照準器 (またはジオプター) で構成されます。
リアサイトのスロットの中央とフロントサイトの上部を結ぶ直線をサイティングラインと呼びます。
照準器を使用した小型武器の照準が行われます 武器の地平線からではなく、ターゲットの位置を基準にして。 これに関連して、誘導要素と軌道要素には次の名称が付けられます (図 2 を参照)。
武器の照準を合わせる点を照準点といいます。 射手の目、リアサイトスロットの中央、フロントサイトの上部、照準点を結ぶ直線を照準線と呼びます。
照準線と射撃線がなす角度を照準角といいます。 この照準角は、照準器スロット (またはフロントサイト) を射程距離に対応する高さに設定することによって得られます。
軌道の下向きの枝と照準線との交点は入射点と呼ばれます。 出発点から衝突点までの距離を目標範囲と呼びます。 インパクト点における軌道の接線と照準線との間の角度は、入射角と呼ばれます。
武器とターゲットを配置するとき 同じ高さで照準線は武器の地平線と一致し、照準角は仰角と一致します。 ターゲットが見つかったとき 地平線の上か下か武器の場合、目標仰角は照準線と地平線の間に形成されます。 目標仰角を計算します ポジティブ、ターゲットが武器の地平線上にある場合、および ネガティブターゲットが武器の地平線の下にある場合。
ターゲット仰角と照準角を合わせて仰角を構成します。 ターゲットの仰角が負の場合、ショットラインは武器の地平線の下に向けられる可能性があります。 この場合、仰角は負になり、赤緯角と呼ばれます。
その終わりで、弾丸の軌道はターゲット (障害物) または地表と交差します。 軌道とターゲット（障害物）または地表との交点をミーティングポイントと呼びます。 跳ね返りの可能性は、弾丸がターゲット（障害物）や地面に当たる角度、機械的特性、弾丸の材質によって異なります。 出発地から集合地までの距離を実測距離といいます。 弾道がターゲット上の視線をずっと上回らないショット 照準範囲、ストレートショットと呼ばれます。
上記のすべてから、実際の射撃を開始する前に、武器を照準する必要があることは明らかです（そうしないと通常の戦闘が行われます）。 照準は、同じ弾薬を使用し、その後の射撃に典型的な同じ条件下で実行する必要があります。 ターゲットの大きさ、射撃姿勢（うつ伏せ、ひざまずく、立った状態、不安定な姿勢から）、さらには衣服の厚さ（ライフルのゼロ調整時）を考慮することが不可欠です。
射手の目からフロントサイトの上端、リアサイトの上端、ターゲットを通る照準線は直線ですが、弾丸の軌道は下向きに不均一な曲線になります。 照準線は、オープンサイトの場合はバレルの 2 ～ 3 cm 上にあり、光学式サイトの場合はさらに高くなります。
最も単純なケースでは、照準線が水平の場合、弾丸の軌道は軌道の上昇部分と下降部分で 2 回照準線を横切ります。 武器は通常、弾道の下向きの部分が照準線と交差する水平距離でゼロに調整されます (照準器が調整されます)。
命中が保証されるターゲットまでの距離は 2 つだけ、つまり軌道が視線と交差する距離だけであるように思われるかもしれません。 したがって、スポーツ射撃は、弾丸の軌道が直線と見なせる10メートルの固定距離で実行されます。
実際の射撃 (狩猟など) では、通常、射程距離がはるかに長く、軌道の曲率を考慮する必要があります。 しかし、ここで矢は、この場合のターゲット（殺害場所）の高さの寸法が5〜10 cm以上に達する可能性があるという事実に影響します。 遠くの弾道の高さがターゲットの高さを超えないような水平射撃範囲を武器に選択した場合（いわゆるダイレクトショット）、ターゲットの端を狙うことで、射程距離全体にわたって命中することができます。
弾道の高さが目標の高さよりも照準線を超えない直接射撃範囲は、どの武器にとっても非常に重要な特性であり、弾道の平坦性を決定します。
照準点は通常、ターゲットの下端またはターゲットの中心となるように選択されます。 照準を合わせるときにターゲット全体が見える場合は、ブリードの下で照準を合わせる方が便利です。
撮影時、次の場合は通常、垂直方向の補正を導入する必要があります。
- ターゲットサイズが通常より小さいです。
- 射撃距離が武器のゼロ調整距離を超えています。
- 射撃距離は、軌道と照準線の最初の交点よりも近くなります (光学照準器による射撃の場合に典型的です)。
通常、風が強い状況での撮影中、または移動するターゲットで撮影する場合は、水平方向の補正を導入する必要があります。 通常、オープンサイトの補正は、照準器を調整することではなく、予測して射撃する（照準点をターゲットの右または左に移動する）ことによって導入されます。
トピック 3. 内部および外部の弾道からの情報。
ショット現象の本質とその時代
ショットとは、火薬の燃焼中に形成されるガスのエネルギーによって武器の口径から弾丸（手榴弾）が発射されることです。
小型武器が発砲されると次のような現象が起こります。
撃針が薬室に送られた実薬莢の雷管に当たると、雷管の衝撃成分が爆発して炎が発生し、薬莢の底にある種穴を通って装薬に到達し点火します。 火薬（戦闘用）装薬が燃焼すると、大量の高熱のガスが発生し、弾丸の底部、薬莢の底部と壁、銃器の壁の銃口内に高圧が発生します。バレルとボルト。
弾丸の底部にかかるガス圧の結果、弾丸はその場所から移動してライフリングに衝突します。 それらに沿って回転し、継続的に増加する速度でバレルボアに沿って移動し、バレルボアの軸の方向に外側に投げられます。 薬莢の底にかかるガスの圧力により、武器（銃身）が後方に移動します。 薬莢と銃身の壁にかかるガスの圧力によってそれらが伸び（弾性変形）、薬莢が薬室にしっかりと押し付けられて、粉末ガスがボルトに向かって突き抜けるのを防ぎます。 同時に発砲時に銃身の振動（振動）が発生し、銃身が発熱します。 弾丸が発射された後に銃身から流出する高温のガスと未燃の火薬の粒子は、空気に触れると炎と衝撃波を生成します。 後者は発砲時の音の発生源です。
銃身壁の穴から放出される粉末ガスのエネルギーを利用する原理に基づいて設計された自動小銃（カラシニコフ突撃銃や機関銃、ドラグノフ狙撃銃、ゴリュノフ銃など）から発射される場合重機関銃）、さらに粉末ガスの一部は、弾丸がガス出口穴を通過した後、ガス室に突入し、ピストンに衝突し、ボルトフレーム（ボルト付きプッシャー）ごとピストンを押し返します。
ボルト キャリア (ボルト ステム) が一定の距離を移動して弾丸が銃身から出るまで、ボルトは銃身をロックし続けます。 弾丸が銃身を離れた後、ロックが解除されます。 ボルトフレームとボルトが後方に移動すると、リターン（リコイル）スプリングが圧縮されます。 ボルトでカートリッジケースを薬室から取り外します。 圧縮されたスプリングの作用で前方に移動すると、ボルトが次のカートリッジをチャンバーに送り込み、再びバレルをロックします。
反動エネルギーを使用する原理に基づいて設計されている自動小銃 (たとえば、マカロフ ピストル、自動ステッキン ピストル、1941 年モデルの機関銃) から発砲する場合、銃の底部を通過するガス圧力薬莢の衝撃がボルトに伝わり、薬莢ごとボルトが後方に移動します。 この動きは、カートリッジ ケースの底にかかる粉末ガスの圧力がボルトの慣性とリターン スプリングの力に打ち勝った瞬間に始まります。 この時点で弾丸はすでに銃身から飛び出ています。 後退すると、ボルトがリコイル スプリングを圧縮し、圧縮されたスプリングのエネルギーの影響を受けてボルトが前方に移動し、次のカートリッジをチャンバー内に送り込みます。
一部の種類の武器 (たとえば、ウラジミロフ重機関銃、1910 年モデルの重機関銃) では、薬莢の底部にかかる粉末ガスの圧力の影響で、銃身が最初に銃身とともに後方に移動します。ボルト（ロック）が連動しています。
一定の距離を通過し、弾丸が銃身から離れることを確認すると、銃身とボルトの噛み合いが外れ、その後、ボルトが慣性によって最後部の位置に移動し、リターンスプリングと銃身が下で圧縮（伸長）されます。スプリングの作用により前進位置に戻ります。
場合によっては、撃針が雷管に当たった後、発砲されないか、または少し遅れて発砲されることがあります。 前者の場合は不発があり、後者の場合は長時間のショットが発生します。 失火の原因は、ほとんどの場合、雷管や火薬の衝撃成分の湿気、および雷管に対する撃針の弱い衝撃です。 したがって、弾薬を湿気から保護し、武器を良好な状態に保つ必要があります。
残存ショットは、点火プロセスまたは火薬の点火の進行が遅いことの結果です。 したがって、長時間撮影する可能性があるため、失火後はすぐにシャッターを開けないでください。 イーゼルグレネードランチャーからの発射時に不発が発生した場合は、発射する前に少なくとも 1 分間待つ必要があります。
火薬が燃焼すると、放出されたエネルギーの約 25 ～ 35% が弾丸に前進運動を与えるために費やされます (主な仕事)。
エネルギーの 15 ～ 25% - 二次的な作業を行うため (銃腔に沿って移動するときに弾丸に突入して摩擦を克服する; 銃身、薬莢および弾丸の壁を加熱する; ガス状および未燃焼の武器の可動部分を動かす)火薬の一部）; エネルギーの約 40% は使用されず、弾丸が銃身から離れた後に失われます。
ショットは非常に短い時間 (0.001 ～ 0.06 秒) で発生します。 発射時には、次の 4 つの連続した期間があります。 最初、またはメイン。 2番; 3番目、またはガスの影響の期間（図30を参照）。
準備期間火薬の燃焼が始まってから薬莢が銃身のライフリングに完全に食い込むまで続きます。 この期間中、弾丸をその場所から移動させ、銃身のライフリングへの食い込みに対する弾丸の抵抗に打ち勝つのに必要なガス圧が銃身のボア内で生成されます。 この圧力はと呼ばれます ブースト圧力;ライフリングの設計、弾丸の重量、薬莢の硬さによって異なりますが、ブースト圧は 250 ～ 500 kg/cm 2 に達します (たとえば、1943 年モデルの薬室を備えた小火器の場合、ブースト圧力は約 300 kg/cm 2 です) ）。 この期間の火薬の燃焼は一定の体積で起こり、砲弾は瞬時にライフリングに食い込み、銃腔内でブースト圧力に達するとすぐに弾丸の動きが始まると想定されます。
初め、または 主な期間弾丸の動きの始まりから火薬が完全に燃焼するまで続きます。 この期間中、装入粉末の燃焼は急速に変化する体積で発生します。 弾丸が口径に沿って移動する速度がまだ遅い初期段階では、ガスの量は弾丸空間（弾丸の底部と薬莢の底部の間の空間）の体積よりも速く増加します。 ）、ガス圧力は急速に増加し、その最大値に達します（たとえば、サンプルカートリッジ用の薬室を備えた小火器では1943 - 2800 kg/cm 2、ライフルカートリッジの場合 - 2900 kg/cm 2）。 この圧力はと呼ばれます 最大圧力。弾丸が4〜6 cm移動すると、小型武器で発生します。 次に、弾丸の速度が急激に増加するため、弾丸の後ろの空間の体積は新しいガスの流入よりも速く増加し、圧力は低下し始め、その期間の終わりまでに圧力は下降し始めます。最大圧力の約2/3。 弾丸の速度は常に増加し、期間の終わりまでに初速度の約 3/4 に達します。 火薬は、弾丸が銃身から離れる直前に完全に燃焼します。
第二期火薬が完全に燃焼した瞬間から弾丸が銃身から離れるまで持続します。 この期間が始まると粉末ガスの流入は止まりますが、高度に圧縮され加熱されたガスが膨張し、弾丸に圧力をかけて速度を上げます。 第 2 期の圧力降下は非常に早く、銃口で発生します。 銃口圧- さまざまな種類の武器の場合、300〜900 kg/cm 2 です（たとえば、シモノフ自動装填カービン銃の場合は390 kg/cm 2、ゴリュノフ重機関銃の場合は570 kg/cm 2）。 銃身から弾丸が離れる瞬間の速度（初速）は初速より若干遅くなります。
一部の種類の小火器、特に銃身の短いもの (マカロフ ピストルなど) では、弾丸が銃身から離れるまでに火薬の完全燃焼が実際には起こらないため、第 2 期はありません。
第三の期間、またはガスの影響の期間弾丸が銃身を離れた瞬間から、弾丸に対する粉末ガスの作用が止まるまで持続します。 この期間中、銃身から 1200 ～ 2000 m/秒の速度で流れる粉末ガスが弾丸に影響を与え続け、弾丸にさらなる速度を与えます。 弾丸は、銃口から数十センチメートルの距離で、第 3 ピリオドの終わりに最高 (最大) 速度に達します。 この期間は、弾丸の底部の粉末ガスの圧力が空気抵抗と釣り合った瞬間に終了します。
初弾速
初速(v0)銃口の弾丸の速度と呼ばれます。
初速度は、銃口よりわずかに大きく、最大値より小さい条件付き速度とみなされます。 これは、その後の計算により実験的に決定されます。 初速の大きさは射撃表と武器の戦闘特性に示されています。
初速は武器の戦闘特性の最も重要な特性の 1 つです。 初速度が増加すると、弾丸の飛行距離、直接射撃範囲、弾丸の致死性と貫通効果が増加し、飛行に対する外部条件の影響が減少します。
弾丸の初速度の大きさは銃身の長さに依存します。 弾丸の重量。 重量、粉体装填の温度と湿度、粉体粒子の形状とサイズ、装入密度。
幹が長ければ長いほど、 長い時間粉末ガスが弾丸に作用し、初速が速くなります。
銃身の長さと火薬の重量が一定の場合、弾丸の重量が軽いほど、初速度は大きくなります。
火薬装薬の重量が変化すると、火薬ガスの量が変化し、その結果、銃身腔内の最大圧力と弾丸の初速度が変化します。 装填火薬の重量が大きくなるほど、最大圧力と初速は大きくなります。
銃身の長さと火薬の重量は、武器を最も合理的な寸法に設計する際に増加します。
装入粉末の温度が上昇すると、粉末の燃焼速度が増加するため、最大圧力と初速度が増加します。 充電温度が低下すると、初速度が低下します。 初速度の増加（減少）は弾丸の射程の増加（減少）を引き起こします。 この点に関して、空気温度とチャージ温度の範囲補正を考慮する必要があります (チャージ温度は空気温度とほぼ同じです)。
火薬の湿度が上昇すると、その燃焼速度と弾丸の初速度が低下します。 火薬の形状とサイズは、火薬の燃焼速度、ひいては弾丸の初速度に大きな影響を与えます。 それらは武器を設計するときにそれに応じて選択されます。
装薬密度は、弾丸が挿入された薬莢（装薬燃焼室）の容積に対する装薬の重量の比率です。 弾丸が深く装着されると、装薬密度が大幅に増加し、発砲時の圧力が急激に上昇し、その結果、銃身の破裂を引き起こす可能性があるため、そのようなカートリッジは射撃には使用できません。 電荷密度が減少（増加）すると、弾丸の初速度は増加（減少）します。
武器の反動と離脱角
反動射撃中の武器（バレル）の後退運動と呼ばれます。 反動は肩、腕、または地面を押す形で感じられます。
武器の反動アクションは、後方に移動するときの速度とエネルギーの量によって特徴付けられます。 武器の反動速度は、弾丸の初速とほぼ同じ数倍、つまり弾丸が武器よりも何倍軽いかです。 手持ち式の小火器の反動エネルギーは通常 2 kg/m を超えず、射手は痛みを感じずに感知します。
自動小銃から発砲する場合、その設計は反動エネルギーを使用する原理に基づいており、その一部は可動部品に動きを与え、武器を再装填するために費やされます。 したがって、そのような武器から発砲されたときの反動エネルギーは、非自動武器または自動武器から発砲された場合よりも小さくなります。自動武器の設計は、銃器の穴から放出される粉末ガスのエネルギーを使用する原理に基づいています。バレルの壁。
粉末ガスの圧力（反動力）と反動抵抗力（バットストップ、ハンドル、武器の重心など）は同一直線上になく、逆方向を向いています。 それらは一対の力を形成し、その影響下で銃身の銃口が上方に偏向されます（図31を参照）。
米。 31. 武器の反動
発砲時に反動で武器の銃口が上に飛び出すこと。
この一対の力の影響が大きいほど、特定の武器の銃口のたわみが大きくなります。
さらに、発砲すると、武器の銃身が振動運動を行い、振動します。 振動の結果、弾丸が離れる瞬間の銃口も元の位置からあらゆる方向（上下左右）にずれる可能性があります。 この偏差の大きさは、シューティングレストが間違って使用されたり、武器が汚れていたりすると大きくなります。
銃身にガス出口を備えた自動小銃では、ガス室の前壁にかかるガス圧力により、発砲時に銃身の銃口がガスの位置とは反対の方向にわずかに偏向します。出口。
バレルの振動、武器の反動、その他の理由の影響が組み合わさって、発砲前のバレルボアの軸の方向と弾丸がバレルを離れる瞬間の方向との間に角度が形成されます。 この角度は出発角と呼ばれます (y)。出発角は、弾丸が離れる瞬間の銃身の軸が発砲前の位置より上にある場合は正、下にある場合は負とみなされます。 離陸角度は射撃表に記載されています。
各武器の射撃に対する離陸角度の影響は、通常の戦闘に戻されると排除されます。 ただし、武器の配置、レストの使用に関する規則、および武器の手入れと保存に関する規則に違反した場合、武器の射出角と交戦角が変化します。 発射角度の均一性を確保し、反動による射撃結果への影響を軽減するには、射撃マニュアルに指定されている射撃テクニックと武器の手入れの規則に厳密に従う必要があります。
射撃結果に対する反動の悪影響を軽減するために、一部の種類の小型武器 (カラシニコフ突撃銃など) では、 特別な装置- 補償器。 ボアから流れ出るガスはコンペンセイターの壁に当たり、銃口をわずかに左下に下げます。
手持ち式対戦車擲弾発射装置からの射撃の特徴
手持ち式対戦車手榴弾発射装置はダイナモ反応兵器として分類されます。 手榴弾発射装置から発射されると、粉末ガスの一部が銃身の開いた銃尾を通って後方に射出され、その結果生じる反力が反動力のバランスをとります。 粉末ガスの他の部分は、従来の武器と同様に手榴弾に圧力を加え（動的動作）、必要な初速を与えます。
手榴弾発射装置から発射されたときの反力は、銃尾からの粉末ガスの流出の結果として発生します。 このため、銃身の前壁に似た手榴弾の底の面積は、ガスの後方への経路を遮断するノズルの面積よりも大きく、過剰な圧力がかかります。粉末ガス（反力）は、ガスの流出と反対の方向に発生します。 この力は手榴弾ランチャーの反動を補い（実際には反動はありません）、手榴弾の初速度を与えます。
手榴弾が飛行中のジェットエンジンによって駆動されると、その前壁と 1 つ以上のノズルを備えた後壁の面積の違いにより、前壁にかかる圧力が大きくなり、その結果生じる反力が増加します。手榴弾の速さ。
反力の大きさは流出するガスの量と流出速度に比例します。 グレネードランチャーから発射されるときのガス流の速度は、ノズル (狭くなり、その後広がる穴) によって増加します。
反力の大きさは、およそ、1 秒間に流出するガス量の 10 分の 1 にその流速を乗じたものに等しくなります。
グレネードランチャーのバレル内のガス圧力の変化の性質は、装填密度の低さと粉末ガスの流出の影響を受けるため、グレネードランチャーのバレル内の最大ガス圧力はバレル内の最大ガス圧力の 3 ～ 5 分の 1 です。小型武器のこと。 手榴弾の火薬は銃身から離れるまでに燃え尽きます。 擲弾発射装置からある程度離れたところで手榴弾が空中を飛ぶと、ジェットエンジンの装薬が点火して燃え尽きます。
ジェットエンジンの反力の影響で、手榴弾の速度は常に増加し、 最高値ジェットエンジンからの粉末ガスの流出の終わりの軌道上。 最高速度手榴弾の飛行速度は最大速度と呼ばれます。
ボア摩耗
射撃プロセス中にバレルは摩耗する可能性があります。 バレルの摩耗の原因は、化学的、機械的、熱の 3 つの主なグループに分類できます。
化学的な理由により、バレルボア内にカーボン堆積物が形成され、ボアの摩耗に大きな影響を与えます。
注記。 すすは、可溶性物質と不溶性物質から構成されます。 可溶性物質は、プライマーの衝撃成分（主に塩化カリウム）の爆発中に形成される塩です。 不溶性すす物質は次のとおりです。 粉体装入物の燃焼中に形成される灰。 薬莢から引き裂かれたトンバック。 銅、真鍮、スリーブから溶けたもの。 弾丸の底から鉛が精錬される。 銃身から溶けた鉄や弾丸から引き裂かれた鉄など。 可溶性の塩は空気中の水分を吸収して溶液を形成し、錆びの原因となります。 不溶性物質が塩類の存在下にあると、錆が発生します。
射撃後にすべてのパウダーカーボンの堆積物が除去されていない場合、短時間のうちにバレルボアのクロムが欠けた場所が錆で覆われ、除去後に痕跡が残ります。 このようなケースが繰り返されると、幹への損傷の程度は増加し、空洞、つまり幹管の壁に大きな陥没が出現する場合があります。 射撃後すぐにボアの清掃と注油を行うと、錆を防ぐことができます。
機械的性質の理由 - ライフリングへの弾丸の衝撃や摩擦、不適切な洗浄（銃口パッドを使用せずに銃身を洗浄したり、底部に穴を開けた薬莢を薬室に挿入せずに銃尾を洗浄したり）など。 - ライフリングマージンの消去やライフリングフィールドの角の丸み、特にその左端、レティクルがフルスイングしている場所のクロムの欠けや欠けにつながります。
熱的性質の理由 - 粉末ガスの高温、ボアの周期的な膨張、およびボアの元の状態への復帰 - により、熱とボアの壁の表面の内容物のメッシュが形成されます。クロムが欠けています。
これらすべての理由の影響を受けて、銃身の口径が拡大し、その表面が変化し、その結果、弾丸と口径の壁の間の粉末ガスの通過が増加し、弾丸の初速度が低下し、弾丸の分散が起こります。が増加します。 射撃用のバレルの耐用年数を延ばすには、次の点に注意する必要があります。 確立されたルール武器や弾薬の洗浄と検査、射撃中の銃身の加熱を軽減するための措置を講じます。
バレルの強度は、バレルの内径内の粉末ガスの一定の圧力にその壁が耐えられる能力です。 発砲中のバレルボア内のガス圧力は全長にわたって同じではないため、バレルの壁は異なる厚さで作られており、銃尾では厚く、銃口に向かって薄くなります。 この場合、幹は最大の1.3〜1.5倍の圧力に耐えられるような太さで作られています。
図 32. トランクを膨らませる
何らかの理由によりガス圧がバレルの設計強度値を超えた場合、バレルの膨張や破裂が発生する可能性があります。
ほとんどの場合、幹の腫れは異物（トウ、ぼろ布、砂）が幹に侵入することで発生します（図 32 を参照）。 ボアに沿って移動するとき、弾丸は異物に遭遇すると速度が低下するため、弾丸の間隔は通常の射撃中よりもゆっくりと増加します。 しかし、火薬の燃焼が続き、ガスの流入が集中的に増加するため、弾丸の速度が低下する点で圧力の増加が生じます。 圧力がバレルの強度が設計された値を超えると、結果としてバレルが膨張し、場合によっては破裂します。
バレルの磨耗を防ぐための対策
バレルの膨張や破裂を防ぐために、バレルに異物が入らないように常にバレルを保護する必要があり、射撃前に必ずバレルを検査し、必要に応じて清掃してください。
武器を長期間使用したり、射撃の準備が不十分な場合、ボルトと銃身の間に隙間が大きくなり、発砲時に薬莢が後方に移動する可能性があります。 しかし、ガス圧下のスリーブの壁はチャンバーにしっかりと押し付けられ、摩擦力によってスリーブの動きが妨げられるため、スリーブは伸び、隙間が大きい場合には破損します。 いわゆるライナーの横方向の破断が発生します。
薬莢の破裂を避けるためには、射撃用に武器を準備するときにギャップのサイズを確認し（ギャップレギュレーターを備えた武器の場合）、薬室を清潔に保ち、汚染されたカートリッジを射撃に使用しないようにする必要があります。
バレルの生存性とは、バレルが一定数の発砲に耐える能力であり、その後、バレルが摩耗して品質を失います（弾丸の分散が大幅に増加し、弾丸飛行の初速度と安定性が低下します）。 クロムメッキの小火器銃の生存可能性は2万から3万発に達します。
銃身の生存性を高めるには、武器を適切に扱い、消防体制を遵守する必要があります。
射撃モードは、武器の材料部分を損傷することなく、安全に、また射撃結果を悪化させることなく、一定時間内に発射できる最大射撃数です。 武器の種類ごとに独自の発砲モードがあります。 射撃体制に従うためには、一定数の射撃後に銃身を交換するか冷却する必要があります。 防火体制を遵守しないと、銃身が過度に加熱され、その結果、銃身が早期に摩耗するだけでなく、射撃成績が急激に低下する可能性があります。
外部弾道学は、弾丸 (手榴弾) に対する粉末ガスの作用が終わった後の弾丸 (手榴弾) の動きを研究する科学です。
粉末ガスの影響で銃身から飛び出すと、弾丸（手榴弾）は慣性によって動きます。 ジェットエンジンを備えた手榴弾は、ジェットエンジンからガスが流出した後、慣性によって移動します。
弾丸（手榴弾）の飛行経路の形成
軌跡は飛行中の弾丸（手榴弾）の重心によって描かれる曲線と呼ばれます（図33を参照）。
空を飛ぶとき、弾丸 (手榴弾) は重力と空気抵抗という 2 つの力を受けます。 重力によって弾丸 (手榴弾) は徐々に下がり、空気抵抗の力によって弾丸 (手榴弾) の動きは継続的に遅くなり、ひっくり返ろうとします。 これらの力の作用により、弾丸（手榴弾）の速度は徐々に低下し、その軌道は不均一な曲線のような形になります。
米。 33. 弾丸の軌道（側面図）
弾丸 (手榴弾) の飛行に対する空気抵抗は、空気が弾性媒体であるため、弾丸 (手榴弾) のエネルギーの一部がこの媒体内での移動に費やされるという事実によって引き起こされます。
米。 34. 抵抗勢力の形成
空気抵抗の力は、空気摩擦、渦の形成、弾道波の形成という 3 つの主な理由によって引き起こされます (図 34 を参照)。
移動する弾丸 (手榴弾) と接触した空気粒子は、内部凝集 (粘性) とその表面への付着により摩擦を生じ、弾丸 (手榴弾) の速度を低下させます。
粒子の動きが弾丸 (手榴弾) の速度からゼロまで変化する、弾丸 (手榴弾) の表面に隣接する空気の層は、境界層と呼ばれます。 弾丸の周りを流れるこの空気の層は、弾丸の表面から離れ、底部の後ろにすぐに閉じる時間がありません。
弾丸の底部の後ろには希薄な空間が形成され、その結果、頭部と底部の間に圧力差が生じます。 この差により弾丸の動きと逆方向の力が生じ、弾丸の飛行速度が低下します。 弾丸の後ろに形成された真空を満たそうとする空気の粒子が渦を作ります。
飛行中、弾丸（手榴弾）は空気の粒子と衝突し、振動を引き起こします。 その結果、弾丸（手榴弾）の前の空気密度が増加し、音波が形成されます。 したがって、弾丸（手榴弾）の飛行には特徴的な音が伴います。 弾丸 (手榴弾) の速度が音速よりも遅い場合、波は弾丸 (手榴弾) の速度よりも速く伝播するため、これらの波の形成は飛行にほとんど影響を与えません。 弾丸の飛行速度が音速よりも速い場合、音波が互いに衝突して高度に圧縮された空気の波を生成します。これは、弾丸がそのエネルギーの一部を費やして弾丸の飛行速度を遅くする弾道波です。波。
弾丸 (手榴弾) の飛行に対する空気の影響によって生成されるすべての力の合力 (合計) は次のようになります。 空気抵抗力。抵抗力の作用点は次のように呼ばれます。 抵抗の中心。
弾丸 (手榴弾) の飛行に対する空気抵抗の影響は非常に大きくなります。 弾丸（手榴弾）の速度と射程が減少します。 たとえば、箇条書きのarr。 1930 投射角 150、初速 800 m/sec。 空気のない宇宙では32620メートルの距離まで飛行することになる。 同じ条件下で空気抵抗がある場合のこの弾丸の飛行距離はわずか 3900 m です。
空気抵抗力の大きさは、弾丸 (手榴弾) の飛行速度、形状、口径、およびその表面と空気密度によって決まります。 空気抵抗の力は、弾丸の速度、口径、空気密度が増加するにつれて増加します。
超音速の弾丸飛行速度では、空気抵抗の主な原因が弾頭の前での空気圧縮の形成 (弾道波) である場合、細長く尖った頭部を備えた弾丸が有利です。
手榴弾の亜音速飛行速度では、空気抵抗の主な原因が希薄化した空間と乱気流の形成である場合、尾部が長くて狭い手榴弾が有利です。
弾丸の表面が滑らかであればあるほど、摩擦力と空気抵抗が少なくなります（図 35 を参照）。
米。 35. 弾丸の飛行に対する空気抵抗の影響:
CG - 重心。 CS - 空気抵抗の中心
現代の弾丸 (手榴弾) の形状の多様性は、空気抵抗の力を減らす必要性によって主に決定されます。
弾丸が銃身から離れる瞬間の初期外乱（衝撃）の影響により、弾丸の軸と弾道の接線との間に角度（b）が形成され、弾丸の軸に沿ってではなく空気抵抗の力が働きます。しかし、弾丸に対して斜めに、弾丸の動きを遅くするだけでなく、弾丸をひっくり返そうとします。
空気抵抗による弾丸の転倒を防ぐため、銃身に施されたライフリングを利用して弾丸に素早い回転運動を与えます。 たとえば、カラシニコフ突撃銃から発射された場合、銃身から離れる瞬間の弾丸の回転速度は約 3000 rpm です。
高速回転する弾丸が空中を飛ぶと、次のような現象が起こります。 空気抵抗の力により、弾頭は上下に回転する傾向があります。 しかし、弾丸の頭部は、ジャイロスコープの特性に従って急速に回転した結果、所定の位置を維持する傾向があり、上方に偏ることはありませんが、回転方向に対して直角にわずかに偏ることになります。空気抵抗力、つまり 右の方へ。
弾頭が右に偏るとすぐに、空気抵抗力の作用方向が変わります。弾頭は右と後ろに回転する傾向がありますが、弾頭の回転は右に曲がるのではなく、下に曲がるなどです。
空気抵抗力の作用は連続的であり、弾丸の軸がずれるたびに弾丸に対する相対的な方向が変化するため、弾丸の頭部は円を描き、弾丸の軸は重心を頂点とする円錐となります。 。
いわゆる遅い円錐運動、または歳差運動が発生し、弾丸は頭を前方に向けて飛行します。つまり、あたかも軌道の曲率の変化に追従しているかのようになります。
回転方向における発射面からの弾丸の偏差は、 導出。遅い円錐運動の軸は、軌道の接線より若干遅れます (軌道の上に位置します) (図 36 を参照)。
米。 36. 円錐形の弾丸のゆっくりとした動き
その結果、弾丸はその下部で空気流とより多く衝突し、ゆっくりとした円錐運動の軸は回転方向（銃身の右側のライフリングでは右）にずれます（図37を参照）。
米。 37. 導出（軌道の上面図）
したがって、導出の理由は、弾丸の回転運動、空気抵抗、重力の影響による軌道の接線の減少です。 これらの理由の少なくとも 1 つが存在しない場合、導出は行われません。
射撃表では、方向補正として千分の１単位で導出されます。 ただし、小火器から射撃する場合、派生量はわずかであり（たとえば、500 mの距離では0.1千分の1を超えません）、射撃結果への影響は実際には考慮されません。
飛行中の手榴弾の安定性はスタビライザーの存在によって確保され、空気抵抗の中心を手榴弾の重心を超えて後方に移動させることができます。
米。 38. 手榴弾の飛行に対する空気抵抗の影響
その結果、空気抵抗の力により、手榴弾の軸が軌道の接線方向に回転し、手榴弾は頭部とともに前方に移動します（図 38 を参照）。
精度を向上させるために、一部の手榴弾にはガスの流出により回転が遅くなります。 手榴弾の回転により、手榴弾の軸を偏向させる力のモーメントが順次異なる方向に作用するため、射撃の精度が向上します。
弾丸 (手榴弾) の軌道を研究するために、次の定義が採用されます (図 39 を参照)。
バレルの銃口の中心はテイクオフポイントと呼ばれます。 出発点は軌道の始まりです。
出発点を通過する水平面は兵器の地平線と呼ばれます。 武器と弾道を横から見た図では、武器の地平線が水平線として表示されます。 弾道は、出発点と着弾点の 2 回、武器の地平線を横切ります。
照準を合わせた武器の銃身の軸を延長した直線を仰角線と呼びます。
仰角線を通る垂直面を撮影面と呼びます。
仰角と武器の地平線との間の角度を仰角と呼びます。 . この角度が負の場合、それは偏角 (減少) 角度と呼ばれます。
弾丸が離れる瞬間の銃口の軸の延長である直線をスローイングラインと呼びます。
米。 39. 軌跡要素
投擲線と武器の地平線との間の角度は投擲角 (6) と呼ばれます。
仰角線と投球線の間の角度を打ち出し角 (y) と呼びます。
弾道と武器の地平線が交わる点は着弾点と呼ばれます。
着弾点における軌道の接線と武器の地平線との間の角度は、入射角と呼ばれます (6)。
出発点から衝突点までの距離は、全水平範囲 (X) と呼ばれます。
着弾点における弾丸（手榴弾）の速度を最終速度（v）といいます。
弾丸（手榴弾）が出発点から着弾点まで移動するのにかかる時間を といいます。 総飛行時間 (T)。
軌道の最高点はと呼ばれます 軌道の頂点。弾道の頂点から武器の地平線までの最短距離を 軌道の高さ (U)。
出発点から頂上までの軌跡の部分を といいます。 上昇枝。軌道の頂点から落下点までの部分を といいます。 下降枝軌跡。
武器が向けられているターゲット上またはターゲット外の点は、と呼ばれます。 照準点（照準）。
射手の目から照準スロットの中央（端と同じ高さ）とフロントサイトの上部を通り、照準点までを通る直線を「直線」と呼びます。 狙い線。
仰角線と照準線の間の角度を次のように呼びます。 照準角度 (a)。
照準線と武器の地平線の間の角度は次のように呼ばれます。 目標仰角 (E)。ターゲットの仰角は、ターゲットが武器の地平線より上にある場合は正 (+) とみなされ、ターゲットが武器の地平線より下にある場合は負 (-) とみなされます。 ターゲットの仰角は、計器を使用するか、1000 分の 1 の公式を使用して決定できます。
ここで、e は目標仰角 (1000 分の 1) です。
で- 兵器の地平線からの目標の高度 (メートル単位)。 D - メートル単位の射撃距離。
出発点から軌道と照準線の交点までの距離を次のように呼びます。 照準範囲 (d)。
軌道上の任意の点から照準線までの最短距離は次のように呼ばれます。 照準線を超える軌道を超えること。
出発地と目的地を結ぶ直線を といいます。 ターゲットライン。
出発点から目標線に沿った目標点までの距離を といいます。 傾いた範囲。直接射撃を行う場合、目標線は照準線と実質的に一致し、傾斜範囲は照準範囲と一致します。
軌道とターゲットの表面 (地面、障害物) の交点を といいます。 ミーティングポイント。交差点における軌道の接線とターゲット（地面、障害物）の表面の接線との間の角度を次のように呼びます。 打ち合わせの角度。会合角は、0 ～ 90 度の範囲で測定された、隣接する角度の小さい方と見なされます。
空中での弾丸の軌道には次の特性があります。 枝が短いそして上り坂よりも急です。
入射角が投射角よりも大きい。
弾丸の最終速度は初速度よりも遅い。
大きな投射角で射撃する場合の弾丸の最低飛行速度は、軌道の下向きの分岐上であり、小さな投射角で射撃する場合は、衝撃点での弾丸の最低飛行速度です。
弾丸が軌道の上行枝に沿って移動する時間は、下降枝に沿った場合よりも短い。
重力の影響下での弾丸の降下と誘導による回転弾丸の軌道は二重曲率の線になります。
空中の手榴弾の軌道は 2 つのセクションに分けられます (図 40 を参照)。 アクティブ- 反力の影響下での手榴弾の飛行（出発点から反力の作用が停止する点まで）および 受け身- 慣性による手榴弾飛行。 手榴弾の弾道の形状は弾丸の形状とほぼ同じです。
米。 40. 手榴弾の弾道（側面図）
軌道の形状とその実用的意義
軌道の形状は仰角によって異なります。 仰角が増加すると、弾丸 (手榴弾) の弾道高さと水平飛行範囲が増加しますが、これには一定の限界があります。 この制限を超えると、軌道の高さは増加し続け、水平範囲の合計は減少し始めます (図 40 を参照)。
弾丸（手榴弾）の水平飛行距離の合計が最大になる仰角をこう呼びます。 最大範囲の角度。さまざまな種類の武器の弾丸の最大射程角度は約 35 度です。
最大範囲の角度よりも小さい仰角で得られた軌道 (図 41 を参照) は、 フラット。最大射程角よりも大きな仰角で得られた軌道を次のように呼びます。 取り付けられた。
同じ武器から (同じ初速で) 発砲すると、同じ水平範囲で 2 つの弾道 (フラットとマウント) が得られます。 異なる仰角で同じ水平範囲を持つ軌道を次のように呼びます。 活用された。
米。 41. 最大射程の角度、フラット、マウント、および共役軌道
小火器や手榴弾発射装置から発砲する場合、平坦な軌道のみが使用されます。 軌道が平坦であればあるほど、1 つの照準設定でターゲットに命中できる範囲が広くなります (照準設定を決定する際の誤差が射撃結果に与える影響は少なくなります)。 これがフラット軌道の実際的な重要性です。
軌道の平坦さは、照準線より上に最大の超過があることによって特徴付けられます。 一定の距離において、照準線からの上昇が少なくなるほど、軌道は平坦になります。 さらに、軌道の平坦性は入射角の大きさによって判断でき、入射角が小さいほど軌道は平坦になります。
例。ゴリュノフ重機関銃から発砲したときの弾道の平坦性を比較してください。 ライトマシンガン 500メートルの距離にあるスコープ5を備えたカラシニコフ。
解決策: 照準線を超える平均弾道超過の表とメインテーブルから、照準器 5 で 500 m の重機関銃から発砲する場合、照準線を超える弾道の最大超過は 66 cm であることがわかります。入射角は 6.1 千分の 1 です。 軽機関銃から発砲した場合 - それぞれ121 cmと12,000分の1。 したがって、重機関銃から発砲した場合の弾丸の軌道は、軽機関銃から発砲した場合の弾丸の軌道よりも平坦になります。
ダイレクトショット
弾道の平坦さは、ダイレクトショットの範囲、ターゲット、カバーされたスペース、デッドスペースに影響します。
弾道が全長に渡ってターゲット上の照準線を上回らないショットは、ダイレクトショットと呼ばれます (図 42 を参照)。
直接射撃の範囲内では、戦闘の緊迫した瞬間に、照準器を再配置することなく射撃を実行できますが、垂直照準点は通常、ターゲットの下端に選択されます。
ダイレクトショットの範囲は、ターゲットの高さと軌道の平坦さによって異なります。 ターゲットが高く、軌道が平坦であるほど、直接射撃の範囲が広くなり、1 つの照準器設定でターゲットを攻撃できる範囲が広くなります。
ダイレクトショットの範囲は、ターゲットの高さを照準線より上の軌道の最大高度の値または軌道の高さと比較することにより、表から決定できます。
直接射撃範囲よりも遠い距離にあるターゲットを射撃する場合、その上部付近の弾道はターゲットより上に上がり、一部のエリアのターゲットは同じ照準設定では命中しません。 しかし、ターゲットの近くには、弾道がターゲットの上に上がらず、ターゲットに当たるスペース（距離）が存在します。
米。 42. ストレートショット
ターゲットを絞ったカバーされたデッドスペース軌道の下向きの分岐が目標の高さを超えない地上の距離を次のように呼びます。 影響を受けるスペース (影響を受けるスペースの深さ)。
米。 43. 影響を受ける空間の深さの、ターゲットの高さと軌道の平坦度（入射角）への依存性
影響を受ける空間の深さは、ターゲットの高さ（ターゲットが高いほど大きくなります）、軌道の平坦度（大きくなるほど軌道が平坦になります）、およびターゲットの傾斜角によって異なります。地形（順斜面では減少し、逆斜面では増加します）（図43を参照）。
影響を受ける空間の深さ (Ppr)できる 照準線を超える軌道の超過を表から決定する対応する射撃範囲に対する弾道の下降枝の超過と目標の高さを比較し、目標の高さが弾道の高さの 1/3 未満である場合、1000 分の 1 番目の公式に従って次のように計算します。
どこ Ppr- 影響を受ける空間の深さ（メートル単位）。
Vts- メートル単位の目標高さ;
OS- 入射角 (1000 分の 1)。
例。ゴリュノフ重機関銃を1000メートル離れた敵歩兵（目標高さ0=1.5メートル）に向けて発砲したときの影響範囲の深さを決定します。
解決。 照準線を超える平均軌道の超過の表を使用すると、1000 m では軌道の超過は 0 で、900 m では 2.5 m (目標の高さより大きい) であることがわかります。 したがって、影響を受ける空間の深さは 100 m 未満になります。影響を受ける空間の深さを決定するには、次のような比率を作成します。100 m は軌道 2.5 m の超過に相当します。 バツ m は 1.5 m を超える軌道に相当します。
ターゲットの高さは軌道の高さよりも低いため、影響を受ける空間の深さは 1000 番目の公式を使用して決定できます。 表から、入射角 O = 29/1000 がわかります。
ターゲットが斜面上にある場合、またはターゲットの仰角がある場合、影響を受ける空間の深さは上記の方法を使用して決定され、得られた結果に入射角とターゲットの比を乗算する必要があります。出会いの角度。
出会い角の大きさは、斜面の方向によって異なります。反対側の斜面では、出会い角は大きくなります。 合計に等しい入射角と傾斜角、逆傾斜面でのこれらの角度の差。 この場合、会合角の大きさはターゲット仰角にも依存します。ターゲット仰角が負の場合、会合角はターゲット仰角の値だけ増加し、ターゲット仰角が正の場合、会合角はその値だけ減少します。
ターゲットスペースにより、照準器を選択する際の誤差がある程度補正され、ターゲットまでの測定距離を切り上げることができます。
傾斜地で影響を受けるエリアの深さを増やすには、可能であれば敵の位置の地形が照準線の延長線と一致するように射撃位置を選択する必要があります。
弾丸が貫通できない遮蔽物の後ろの、頂部から合流点までの空間をこう呼びます。 覆われた空間(図 44 を参照)。 シェルターの高さが高く、軌道が平坦になるほど、カバーされるスペースが大きくなります。
所定の軌道でターゲットを攻撃できない、覆われた空間の部分は、と呼ばれます。 デッド（影響を受けない）スペース。
米。 44. 覆われた、死んだ、影響を受けた空間
カバーの高さが高くなると、ターゲットの高さが低くなり、弾道が平坦になり、デッドスペースが大きくなります。 ターゲットを攻撃できる覆われた空間の他の部分がターゲット空間です。
覆われた空間の深さ (PP)照準線より上の軌道高度の表から決定できます。 選択により、避難所の高さと避難所までの距離に対応する超過が見つかります。 過剰を見つけた後、対応する照準設定と射撃範囲が決定されます。 特定の射撃範囲とカバーする距離の差は、カバーされる空間の深さを表します。
銃弾（手榴弾）の飛行に対する射撃条件の影響
作表された軌跡データは通常の撮影条件に対応しています。
以下は通常の (表形式の) 条件として受け入れられます。
a) 気象条件:
兵器の地平線における大気圧（気圧）は 750 mm Hg です。 美術。;
兵器の地平線上の気温 + 15 と;
相対空気湿度 50% (相対湿度は、特定の温度で空気中に含まれる水蒸気の最大量に対する、空気中に含まれる水蒸気の量の比です)。
風がありません（大気は静止しています）。
b) 弾道条件:
弾丸（手榴弾）の重量、初速、発射角は射撃表に示されている値と同じです。
充電温度 +15 と; 弾丸（手榴弾）の形状は確立された図面に対応しています。 フロントサイトの高さは、武器を通常の戦闘に持ち込んだデータに基づいて設定されます。
照準器の高さ (分割数) はテーブルの照準角に対応します。
c) 地形条件:
目標は兵器の地平線上にあります。
武器の横方向の傾きはありません。 射撃条件が通常から逸脱した場合、射撃範囲と方向の修正を決定し、考慮する必要がある場合があります。
気圧が上昇すると空気密度が増加し、その結果空気抵抗の力が増大し、弾丸（手榴弾）の飛距離は減少します。 逆に、気圧が下がると空気抵抗の密度と力が減少し、弾丸の飛行距離が長くなります。 地形が 100 m 増加するごとに、大気圧は平均 9 mm 低下します。
平坦な地形で小火器を発砲する場合、大気圧の変化による射程補正は重要ではないため、考慮されません。 海抜 2000 m 以上の山岳条件では、射撃マニュアルに指定されているルールに従って、射撃時にこれらの修正を考慮する必要があります。
温度が上昇すると空気密度が減少し、その結果空気抵抗の力が減少し、弾丸（手榴弾）の飛距離が伸びます。 逆に、温度が低下すると、空気抵抗の密度と力が増加し、弾丸（手榴弾）の飛距離は減少します。
火薬の温度が上昇すると、火薬の燃焼速度、初速度、弾丸 (手榴弾) の飛行距離が増加します。
夏の条件で撮影する場合、気温や火薬の変化による補正は重要ではなく、実際には考慮されません。 冬（低温条件）で撮影する場合は、撮影マニュアルに指定されているルールに従って、これらの修正を考慮する必要があります。
追い風が吹くと、空気に対する弾丸 (手榴弾) の速度が低下します。 たとえば、地面に対する弾丸の速度が 800 m/秒、追い風の速度が 10 m/秒の場合、空気に対する弾丸の速度は 790 m/秒に等しくなります。 800-10）。
空気に対する弾丸の速度が低下すると、空気抵抗の力が減少します。 したがって、追い風が吹くと、風がない場合よりも弾は遠くまで飛びます。
向かい風の場合、空気に対する弾丸の速度は穏やかな環境よりも大きくなるため、空気抵抗が増大し、弾丸の飛行距離は減少します。
縦方向（追い風、向かい風）の風は弾丸の飛行にわずかな影響を与えますが、小火器からの射撃の練習では、そのような風の補正は導入されません。 手榴弾ランチャーを発射するときは、強い縦風の補正を考慮する必要があります。
横風は弾丸の側面に圧力を加え、方向に応じて弾丸を発射面から遠ざけます。右からの風は弾丸を左に、左から右に風を変えます。
飛行のアクティブフェーズ中（ジェットエンジンが作動しているとき）、手榴弾は風が吹いている方向にそらされます。風が右から右へ、風が左から右へ。左。 この現象は、横風によって手榴弾の尾部が風の方向に回転し、頭部が風に逆らうように回転し、軸に沿った反力の作用により手榴弾が方向から逸脱するという事実によって説明されます。風が吹いている方向に飛行機を発射します。 軌道の受動的な部分では、手榴弾は風が吹いている方向に逸れます。
横風は、特に手榴弾の飛行に大きな影響を与えるため (図 45 を参照)、手榴弾発射装置や小火器を発射する際には考慮する必要があります。
射撃面に対して鋭角で吹く風は、弾丸の飛行距離の変化と横方向のたわみの両方に同時に影響を与えます。 空気湿度の変化は、空気密度、ひいては弾丸 (手榴弾) の飛行距離にわずかな影響を与えるため、射撃時には考慮されません。
1 つの照準設定 (1 つの照準角) で射撃する場合、異なる目標仰角で射撃すると、さまざまな高度での空気密度の変化、したがって空気抵抗力/傾斜角の値の変化など、さまざまな理由により、照準）飛行距離により弾丸（手榴弾）が変化します。
大きな目標仰角で射撃すると、弾丸の傾斜範囲が大きく変化（増加）するため、山中や航空目標で射撃する場合は、目標仰角の補正を考慮する必要があります。撮影マニュアルに定められたルール。
散乱現象
同じ武器から発砲する場合、ショットの精度と均一性を細心の注意を払いながら、各弾丸 (手榴弾) は、さまざまなランダムな理由により、その軌道を描き、独自の着弾点 (集合点) を持ちます。これは他のものと一致せず、その結果、弾丸が散乱します（ザクロ）。
同じ武器をほぼ同じ条件で発射したときに弾（手榴弾）が散乱する現象を弾（手榴弾）の自然散乱、弾道散乱とも言う。
弾丸 (自然散乱の結果として得られる手榴弾) の軌道のセットは、軌道の束と呼ばれます (図 47 を参照)。 軌道束の中央を通過する軌道を中間軌道と呼ぶ。 表にまとめられ、計算されたデータは、平均軌道を指します。
平均軌道とターゲット (障害物) の表面との交点は、平均衝突点または分散中心と呼ばれます。
弾道束が任意の平面と交差するときに得られる弾丸（手榴弾）の合流点（穴）が位置する領域を分散領域と呼びます。
通常、分散領域は楕円形になります。 近距離で小火器から射撃する場合、垂直面内の分散領域は円の形状になることがあります。
飛散の中心（衝撃の中点）を通り、一方が火災の方向と一致するように引かれた互いに垂直な線を軸と呼びます。 分散。
会合点（穴）から分散軸までの最短距離を次のように呼びます。 逸脱
原因 分散
弾丸（手榴弾）の飛散の原因は、次の 3 つのグループに要約できます。
初速度の多様性を引き起こす理由。
投球角度やシュート方向が多様になる理由。
弾丸（手榴弾）のさまざまな飛行状態を引き起こす理由。 初速度のばらつきの原因は次のとおりです。
製造時の不正確さ（公差）による、火薬と弾丸（手榴弾）の重量、弾丸（手榴弾）と薬莢の形状とサイズ、火薬の品質、装薬密度などの多様性; 気温と、発砲中に加熱されたバレル内でカートリッジ（手榴弾）が費やした不均等な時間に応じて、さまざまな温度、装薬。
加熱の程度と樽の品質の多様性。 これらの理由により、弾丸（手榴弾）の初速度の変動、ひいては弾丸（手榴弾）の飛行範囲の変動が生じます。つまり、弾丸（手榴弾）が範囲（高さ）にわたって分散することにつながり、主に弾薬と武器に依存します。
投球角度やシュート方向が多様になる理由は次のとおりです。
武器の水平方向および垂直方向の照準の多様性（照準の誤差）。
不均一な発砲準備、特にバースト発砲時の自動小銃の不安定で不均一な保持、ストップの誤った使用、およびスムーズでない引き金リリースに起因する武器のさまざまな離陸角度と横方向の変位。
可動部品の動きや衝撃、武器の反動によって生じる、自動射撃時の銃身の角振動。
これらの理由は、弾丸（手榴弾）の横方向および範囲（高さ）への分散につながり、分散領域のサイズに最も大きな影響を与え、主に射手の訓練に依存します。
弾丸 (手榴弾) の飛行条件が多様になる理由は次のとおりです。
大気条件の変化、特にショット（バースト）間の風の方向と速度。
弾丸（手榴弾）の重さ、形状、大きさの多様性により、空気抵抗力の大きさが変化します。
これらの理由により、横方向および射程 (高さ) に沿った分散の増加が生じ、主に外部の射撃条件と弾薬に依存します。
各ショットでは、3 つの原因グループすべてが異なる組み合わせで作用します。 これは、各弾丸 (手榴弾) の飛行が他の弾丸 (手榴弾) の軌道とは異なる軌道に沿って発生するという事実につながります。
分散を引き起こす原因を完全に取り除くことは不可能であるため、分散そのものをなくすこともできません。 ただし、分散が依存する理由を知っていれば、それぞれの影響を軽減することができ、それによって分散を減らすことができ、または彼らが言うように、射撃の精度を高めることができます。
弾丸（手榴弾）の飛散を減らすには、射手の優れた訓練、射撃のための武器と弾薬の慎重な準備、射撃ルールの巧みな適用、射撃の正しい準備、均一な銃床、正確な照準（照準）、スムーズなトリガーリリース、射撃時に武器を安定して均一に保持し、武器と弾薬を適切に管理すること。
分散の法則
多数のショット (20 ショット以上) を使用すると、分散エリア上の合流点の位置に特定のパターンが観察されます。 弾丸 (手榴弾) の分散は、ランダム誤差の通常の法則に従います。弾丸 (手榴弾) の分散に関しては、分散の法則と呼ばれます。 この法律の特徴は次の 3 つの条項です（図 48 参照）。
1) 分散領域上の会合点 (穴) は不均一に配置され、分散の中心に向かうほど密になり、分散領域の端に向かうほど密度が低くなります。
2) 散乱エリア上で、散乱の中心となる点 (衝撃の中点) を決定できます。 ミーティング ポイント (ホール) の分布との相対関係 対称的に:絶対値が等しい限界（帯域）内に含まれる分散軸の両側の会合点の数は同じであり、分散軸からの一方向への各偏差は、二方向における同じ大きさの偏差に対応します。反対方向。
3) それぞれの特定のケースにおけるミーティング ポイント (ホール) は、無制限ではなく、限られたエリアを占有します。
したがって、一般的な分散の法則は次のように定式化できます。 ほぼ同一の条件下で十分な数の発砲が行われた場合、弾丸 (手榴弾) の分散は不均一で対称的であり、無制限ではありません。
米。 48. 分散のパターン
衝撃の中点の決定
ホールの数が少ない場合 (最大 5 つ)、インパクトの中点の位置はセグメントを順次に分割する方法によって決定されます (図 49 を参照)。 これを行うには、次のものが必要です。
米。 49. セグメントを順次分割する方法によるインパクトの中点の位置の決定: a) 4 つのホールごと、b) 5 つのホールごと。
2 つの穴 (会合点) を直線で結び、それらの間の距離を半分に分割します。
結果の点を 3 番目の穴 (会合点) に接続し、それらの間の距離を 3 等分します。
穴 (会合点) は分散の中心に向かってより密に配置されているため、最初の 2 つの穴 (会合点) に最も近い分割が 3 つの穴 (会合点) の平均衝突点と見なされます。 見つかった 3 つのホールのインパクトの中点 (ミーティング ポイント) と 4 番目のホール (ミーティング ポイント) を結び、それらの間の距離を 4 等分します。
最初の 3 つのホール (ミーティング ポイント) に最も近い区画が、4 つのホール (ミーティング ポイント) の中間点と見なされます。
4 つのホール (ミーティング ポイント) に基づいて、平均インパクト ポイントも次の方法で決定できます。隣接するホール (ミーティング ポイント) をペアで接続し、両方の直線の中点を再度接続し、得られた直線を半分に分割します。 分割点はヒットの中点になります。 5 つのホール (ミーティング ポイント) がある場合、それらの平均打点は同様の方法で決定されます。
米。 50. 分散軸を描いて衝撃の中点の位置を決定する。 BBi- 高さ分散軸; BBi- 横方向分散軸
多数の穴（会合点）がある場合、分散の対称性に基づいて分散軸の引き方により平均打点が決まります（図50参照）。 これを行うには、次のものが必要です。
内訳の右半分または左半分を同じ順序で数え、横方向の分散軸で分離します。 分散軸の交点が衝突の中点になります。 衝撃の中点は計算（計算）によって求めることもできる。 このためには次のものが必要です。
左（右）の穴（会合点）を通る垂直線を引き、各穴（会合点）からこの線までの最短距離を測定し、垂直線からの距離をすべて合計し、合計を穴の数で割ります（集合場所）;
下（上）の穴（会合点）を通る水平線を引き、各穴（会合点）からこの線までの最短距離を測定し、水平線からの距離をすべて合計し、合計を穴の数で割ります（集合場所）。
結果の数値によって、指定されたラインからヒットの中点までの距離が決まります。
ターゲットに命中し命中する確率。 撮影のリアリティのコンセプト。 撮影の現実
すでに述べたように、つかの間の戦車砲撃戦の状況では、可能な限り短い時間で最小限の弾薬の消費で敵に最大の損失を与えることが非常に重要です。
コンセプトがあります - 撮影の現実、射撃結果と、割り当てられた射撃任務への遵守状況を特徴付ける。 戦闘状況では、射撃の現実性が高いことの兆候は、目標の目に見える敗北、敵の射撃の弱体化、戦闘陣形の混乱、または援護のための人員の撤退のいずれかです。 ただし、予想される発砲の現実性は、発砲する前でも評価できます。 これを行うために、標的に命中する確率、必要な命中数を得るために予想される弾薬の消費量、および射撃任務を解決するのに必要な時間が決定されます。
ヒット確率- これは、特定の射撃条件下でターゲットに命中する可能性を特徴付ける量であり、ターゲットのサイズ、分散楕円のサイズ、ターゲットに対する平均軌道の位置、そして最終的にはターゲットの方向に依存します。ターゲットの正面を基準にして発射します。 分数またはパーセントで表されます。
人間の視覚や照準器は不完全であるため、射撃のたびに銃身を完全に正確に元の位置に戻すことはできません。 誘導機構の無駄な動きやバックラッシュも、発砲の瞬間に垂直面と水平面で銃身の位置をずらす原因となります。
発射体の弾道形状や表面の状態の違い、発射ごとの雰囲気の変化などにより、発射体の飛行方向が変わることがあります。 そしてこれは範囲と方向の両方での分散につながります。
同じ分散の場合、ターゲットの中心が分散の中心と一致する場合、ターゲットのサイズが大きいほど、命中する確率は高くなります。 同じ大きさの標的に対して射撃を行い、平均弾道が標的を通過する場合、分散領域が小さいほど命中確率は高くなります。 分散の中心がターゲットの中心に近づくほど、命中する可能性が高くなります。 より長い目標を射撃する場合、分散楕円の長手軸が目標の最大範囲の線と一致すると命中確率が高くなります。
定量的に言えば、ヒットの確率を計算することができます。 違う方法ターゲット領域がその限界を超えていない場合、散乱コアに沿ったものを含みます。 すでに述べたように、分散コアには (精度の点で) すべての穴の半分が最良の状態で含まれています。 明らかに、的を射る確率は 50% 未満になります。 ターゲット領域がコア領域よりも小さい場合は、その倍になります。
分散コアの面積は、武器の種類ごとに利用可能な特別な射撃テーブルを使用して簡単に決定できます。
特定のターゲットを確実に攻撃するために必要なヒット数は、通常、既知の値です。 したがって、装甲兵員輸送車を破壊するには 1 回の直接攻撃で十分であり、機関銃塹壕を破壊するには 2 ～ 3 回の攻撃で十分です。
特定の標的に命中する確率と必要な命中数がわかれば、標的に命中するために予想される砲弾の消費量を計算できます。 したがって、命中確率が 25 パーセント、つまり 0.25 で、ターゲットを確実に命中するには 3 回の直接命中が必要な場合、砲弾の消費量を求めるには、2 番目の値を最初の値で割ります。
射撃任務の実行時間には、射撃の準備時間と射撃自体の時間が含まれます。 発砲の準備にかかる時間は実際に決定され、武器の設計上の特徴だけでなく、射手や乗組員の訓練にも依存します。 射撃時間を決定するには、予想される弾薬の消費量を発射速度、つまり単位時間当たりに発射される弾丸と砲弾の数で割ります。 このようにして求めた数値に、撮影準備にかかる時間を加算する。
内部弾道と外部弾道の基本
弾道学（ドイツ語の Ballistik、ギリシャ語の ballo - throw から）、砲弾、弾丸、地雷、航空爆弾、アクティブおよびロケット推進砲弾、銛などの動きの科学。
弾道学– 物理的および数学的分野の複合体に基づく軍事技術科学。 内部弾道と外部弾道があります。
科学としての弾道学の出現は 16 世紀に遡ります。 弾道学に関する最初の著作は、イタリアの N. Tartaglia の著書「新しい科学」(1537 年) と「砲撃に関する疑問と発見」(1546 年) です。 17世紀に 外部弾道の基本原理は、発射体の運動の放物線理論を開発した G. ガリレオ、イタリア人の E. トリチェッリとフランス人の M. メルセンヌによって確立され、発射体運動の科学を弾道学と呼ぶことを提案しました (1644 年)。 I. ニュートンは、空気抵抗を考慮した発射体の動きに関する最初の研究を実施しました - 「数学的原理」 自然哲学」（1687）。 17 世紀から 18 世紀にかけて。 発射体の動きは、オランダ人の H. ホイヘンス、フランス人の P. バリニョン、スイス人の D. ベルヌーイ、イギリス人の B. ロビンス、ロシアの科学者 L. オイラーらによって研究され、内部弾道の実験的および理論的基礎が築かれました。 18世紀に。 ロビンス、C. ヘットン、ベルヌーイなどの作品に登場、19 世紀。 空気抵抗の法則が確立されました（N.V.マイエフスキーの法則、N.A.ザブドスキーの法則、アーブルの法則、A.F.シアッチの法則）。 20世紀初頭。 内部弾道に関する主な問題に対する正確な解決策が与えられました - N.F. Drozdov（1903、1910）、一定量の火薬の燃焼の問題が研究されました - I.P.の作品。 Grave (1904) とバレル内の粉末ガスの圧力 - N.A. の作品 ザブドスキー（1904、1914）、フランス人のP. シャルボニエ、イタリア人のD. ビアンキ。 ソ連では、1918 年から 1926 年にかけて、特殊砲兵実験委員会 (KOSLRTOP) の科学者たちが弾道のさらなる発展に多大な貢献をしました。 この期間中、V.M. トロフィモフ、A.N. クリロフ、DA ヴェンツェレム、V.V. メチニコフ、G.V. オッポコフ、B.N. Okunevらは、軌道の計算方法を改善し、修正理論を開発し、発射体の回転運動を研究するために多くの研究を行った。 N.E.による調査 ジュコフスキーとS.A. 砲弾の空気力学に関するチャプリギンは、E.A. の研究の基礎を形成しました。 ベルカロワ氏らは、発射体の形状を改良し、飛行距離を拡大することを目指している。 V.S. プガチョフは砲弾の動きに関する一般的な問題を最初に解決しました。 重要な役割トロフィモフ、ドロズドフ、I.P.の研究は、内部弾道の問題の解決に役割を果たしました。 グレイブ、1932年から1938年にかけて最も多くの作品を書いた人 フルコース理論的な内部弾道。
砲兵システムの評価および弾道研究のための方法の開発、および内部弾道に関する特別な問題の解決に、M.E. によって多大な貢献がなされました。 セレブリャコフ、V.E. スラクホツキー、B.N. Okunev、および外国人作家の中には、P. Charbonnier、J. Sugoなどがあります。
大いなる時代に 愛国戦争 1941 年から 1945 年までは S.A. の指導の下で クリスティアノビッチは、ロケットの精度を高めるために理論的および実験的な研究を実施しました。 戦後もこれらの作業は続けられました。 発射体の初速度の増加、空気抵抗の新しい法則の確立、銃身の生存性の向上、弾道設計法の開発などの問題も研究されました。 後遺症期間の研究（V.E. Slukhotskyら）と特別な問題（滑腔システム、アクティブミサイルなど）、ロケットに関連する外部および内部の発破の問題を解決するための発破方法の開発に取り組み、さらに改善するコンピューターの使用に関連した弾道研究の方法論。
内部弾道情報
内部弾道 - 発砲中、特に銃身に沿った弾丸 (手榴弾) の移動中に発生するプロセスを研究する科学です。
外部弾道情報
外部弾道 - 弾丸（手榴弾）に対する粉末ガスの作用が終わった後の弾丸（手榴弾）の動きを研究する科学です。 粉末ガスの影響で銃身から飛び出すと、弾丸（手榴弾）は慣性によって動きます。 ジェットエンジンを備えた手榴弾は、ジェットエンジンからガスが流出した後、慣性によって移動します。
空中に弾丸を飛ばす
銃身から飛び出した弾丸は慣性によって移動し、重力と空気抵抗という 2 つの力の作用を受けます。
重力によって弾丸は徐々に低くなり、空気抵抗によって弾丸の動きが継続的に遅くなり、弾丸が倒れる傾向があります。 弾丸のエネルギーの一部は、空気抵抗の力に打ち勝つために費やされます。
空気抵抗の力は、空気摩擦、渦の形成、弾道波の形成という 3 つの主な理由によって引き起こされます (図 4)。
飛行中、弾丸は空気の粒子と衝突し、粒子を振動させます。 その結果、弾丸の前の空気密度が増加し、音波が形成され、弾道波が形成されます空気抵抗の力は弾丸の形状、飛行速度、口径、空気密度によって異なります
米。 4.空気抵抗力の形成
空気抵抗による弾丸の転倒を防ぐため、銃身に施されたライフリングを利用して弾丸に素早い回転運動を与えます。 したがって、弾丸に対する重力と空気抵抗の作用の結果、弾丸は均一かつ直線的に移動せず、曲線、つまり弾道を描きます。
撮影時の彼ら
弾丸の空中飛行は気象条件、弾道条件、地形条件に影響されます。
テーブルを使用するときは、テーブル内の軌道データが通常の撮影条件に対応していることに留意する必要があります。
以下は通常の (表形式の) 条件として受け入れられます。
気象条件：
· 兵器の地平線での大気圧は 750 mm Hg です。 美術。;
· 兵器の地平線上の気温は摂氏+15度です。
· 相対空気湿度 50% (相対湿度は、特定の温度で空気中に含まれる水蒸気の最大量に対する空気中に含まれる水蒸気の量の比です)、
・風がない（大気が静止している）。
地上目標に対する小火器の射撃テーブルで、外部射撃条件に対するどのような射程補正が与えられるかを考えてみましょう。
| 地上目標に向けて小火器を発砲する際のテーブル射程補正、m | ||||||||||
| 撮影条件を表から変更する | カートリッジの種類 | 射程距離、メートル | ||||||||
| 気温と充電温度が 10°C 上昇 | ライフル | |||||||||
| 編曲 1943年 | - | - | ||||||||
| 空気圧は10 mm Hg。 美術。 | ライフル | |||||||||
| 編曲 1943年 | - | - | ||||||||
| 初速10m/秒 | ライフル | |||||||||
| 編曲 1943年 | - | - | ||||||||
| 風速10m/秒の縦風中 | ライフル | |||||||||
| 編曲 1943年 | - | - |
この表は、弾丸の飛行距離の変化に最も大きな影響を与える 2 つの要因、つまり温度の変化と初速度の低下を示しています。 気圧の偏差や縦風によって引き起こされる航続距離の変化は、600 ～ 800 m の距離であっても実用上重要ではないため、無視できます。
横風により、弾丸は発射面から吹く方向に逸れます (図 11 を参照)。
風速は、簡単な兆候によって十分な精度で測定されます。弱い風（2 ～ 3 m/秒）では、ハンカチと旗はわずかに揺れ、はためきます。 穏やかな風（毎秒4〜6メートル）の場合、旗は広げられたままになり、スカーフがはためきます。 で 強い風（8～12m/秒）旗が激しくはためき、スカーフが手から引き裂かれる（図12参照）。
米。 十一風向きが弾丸の飛行に及ぼす影響:
A – 風が発射面に対して 90°の角度で吹いたときの弾丸の横方向の偏向。
A1 – 発射面に対して 30° の角度で風が吹いているときの弾丸の横方向の偏向: A1=A*sin30°=A*0.5
A2 – 発射面に対して 45° の角度で風が吹いているときの弾丸の横方向の偏向: A1=A*sin45°=A*0.7
射撃マニュアルには、射撃面に垂直に吹く中程度の横風（4m/秒）に対する補正表が記載されています。
射撃条件が通常から逸脱した場合、射撃範囲と方向の修正を決定し、考慮する必要がある場合があり、これについては射撃マニュアルの規則に従う必要があります。
米。 12ローカルオブジェクトからの風速の決定
したがって、直接射撃を定義し、射撃時のその実際的な重要性と、銃弾の飛行に対する射撃条件の影響を分析した後、実際の射撃訓練においても、実用兵器を使った訓練を行う際にも、この知識を巧みに適用する必要がある。クラス、およびサービス運用タスクを実行するとき。
散乱現象
同じ武器から発砲する場合、ショットの精度と均一性を細心の注意を払って観察すると、各弾丸はさまざまなランダムな理由により、その軌道を描き、独自の着弾点 (合流点) を持ちます。他のものと一致し、その結果、弾丸が散乱します。
同じ武器をほぼ同じ条件で発砲したときに弾丸が散乱する現象を自然弾丸散乱、または弾道散乱といいます。 自然な分散から生じる一連の弾丸の軌道は次のように呼ばれます。 軌跡の束。
平均軌道とターゲット（障害物）の表面との交点を といいます。 インパクトの中間点または 分散中心
通常、分散領域は楕円形になります。 至近距離で小火器から射撃する場合、垂直面内の分散領域は円の形状になることがあります (図 13)。
分散の中心（着弾の中点）を通り、一方が火災の方向と一致するように引かれた互いに垂直な線を分散軸と呼びます。
会合点（穴）から分散軸までの最短距離を偏差と呼びます。
米。 13層の軌道、分散領域、分散軸:
あ– 垂直面上で、 b– 水平面上、中程度 軌跡がマークされるレッドライン、 と– 平均衝撃点、 BB1–軸 分散高さ的には、 BB1、 – 横方向の分散軸、 dd1、– 衝撃範囲に沿った分散軸。 弾丸の束が任意の平面と交差するときに得られる弾丸の合流点 (穴) が位置する領域は、分散領域と呼ばれます。
分散の理由
銃弾が飛び散る原因 , 次の 3 つのグループに分類できます。
・初速のばらつきの原因。
· 投球角度と射撃方向が多様になる理由。
· さまざまな弾丸の飛行状態を引き起こす理由。 弾丸の初速度にばらつきが生じる理由は次のとおりです。
・製造時の不正確さ（公差）による、火薬と弾丸の重量、弾丸と薬莢の形状とサイズ、火薬の品質、装填密度などの多様性。
· 気温と、発砲中に加熱される銃身内にカートリッジが存在する不均一な時間に応じて、さまざまな装薬温度。
・加熱の程度とバレルの品質状態の多様性。
これらの理由により、初速度の変動が生じ、その結果、弾丸の飛行距離が変動します。つまり、弾丸が範囲 (高さ) 全体に分散することになり、主に弾薬と武器に依存します。
多様性が生まれる理由 投げる角度やシュートの方向、は：
・武器の水平方向および垂直方向の照準の多様性（照準の誤り）。
・不均一な射撃準備、特にバースト発砲時の自動小銃の不安定で不均一な保持、ストップの誤った使用、およびスムーズでない引き金リリースに起因する、武器の多様な出発角と横方向の変位。
· 武器の可動部品の動きや衝撃によって生じる、自動発砲時の銃身の角振動。
これらの理由により、弾丸は横方向および範囲 (高さ) に沿って分散されます。これは分散領域のサイズに最も大きな影響を及ぼし、主に射手の訓練に依存します。
弾丸の飛行状態が多様になる理由は次のとおりです。
· 大気条件の変化、特にショット (バースト) 間の風の方向と速度。
· 弾丸（手榴弾）の重量、形状、サイズの多様性により、空気抵抗が変化します。
これらの理由は、横方向および範囲（高さ）に沿った弾丸の分散の増加につながり、主に射撃と弾薬の外部条件に依存します。
各ショットでは、3 つの原因グループすべてが異なる組み合わせで作用します。
これは、各弾丸の飛行が他の弾丸の軌道とは異なる軌道に沿って発生するという事実につながります。 分散を引き起こす原因を完全に排除することは不可能であり、分散そのものをなくすことは不可能です。 ただし、分散が依存する理由を知っていれば、それぞれの影響を軽減することができ、それによって分散を減らすことができ、または彼らが言うように、射撃の精度を高めることができます。
弾丸の拡散を減らすこれは、射手の優れた訓練、射撃のための武器と弾薬の慎重な準備、射撃ルールの巧みな適用、射撃のための正しい準備、均一な銃床、正確な照準（照準）、スムーズなトリガーリリース、射撃時の安定した均一な武器の保持によって達成されます。射撃だけでなく、武器や弾薬の適切な管理も行います。
分散の法則
多数のショット (20 ショット以上) を使用すると、分散エリア上の合流点の位置に特定のパターンが観察されます。 弾丸の分散は、ランダム誤差の通常の法則に従います。弾丸の分散に関連して、これは分散の法則と呼ばれます。
この法律の特徴は、以下の 3 つの規定である（図 14）。
1. 分散エリア上の集合ポイント（穴）の位置 不均等に –分散の中心に向かって厚くなり、分散領域の端に向かって頻度が少なくなります。
2. 分散エリア上で、会合点 (ホール) の分布を基準にして、分散の中心となる点 (衝撃の平均点) を決定できます。 対称的に:絶対値が等しい限界（帯域）内に含まれる分散軸の両側の会合点の数は同じであり、分散軸からの一方向への各偏差は、二方向における同じ大きさの偏差に対応します。反対方向。
3. それぞれの特定のケースにおけるミーティングポイント (ホール) が占有します。 無限ではないただし限られたエリア。
したがって、一般的な分散の法則は次のように定式化できます。ほぼ同一の条件下で十分な数の発砲が行われた場合、弾丸 (手榴弾) の分散は不均一で対称的であり、無制限ではありません。
図14。分散のパターン
撮影の現実
小火器や手榴弾発射装置から発砲する場合、標的の性質、標的までの距離、発砲方法、弾薬の種類、その他の要因に応じて、異なる結果が得られる可能性があります。 与えられた条件下で火災任務を遂行する最も効果的な方法を選択するには、火災を評価する、つまり火災の妥当性を判断する必要があります。
撮影の現実割り当てられた射撃タスクに対する射撃結果の一致の程度と呼ばれます。 計算により求めることもできるし、実験撮影の結果に基づいて求めることもできる。
小火器や手榴弾発射装置からの発砲で考えられる結果を評価するには、通常、次の指標が受け入れられます。 グループターゲット（複数の数字で構成される）内のヒットした数字の数（パーセンテージ）の数学的期待。 ヒット数の数学的期待値。 必要な射撃の信頼性を達成するために予想される平均弾薬消費量。 消火任務の実行に費やされる平均予想時間。
さらに、射撃の妥当性を評価する際には、弾丸の致死性と貫通効果の程度が考慮されます。
弾丸の致死性は、標的に命中した瞬間のエネルギーによって特徴付けられます。 人を傷つける（無力化する）には、10kg/m に等しいエネルギーで十分です。 小型武器の弾丸は、ほぼ最大射程距離まで致死性を維持します。
弾丸の貫通効果は、一定の密度と厚さの障害物 (シェルター) を貫通する能力によって特徴付けられます。 弾丸の貫通効果は、射撃マニュアルに武器の種類ごとに個別に示されています。 手榴弾発射装置からの累積手榴弾は、現代の戦車、自走砲、装甲兵員輸送車の装甲を貫通します。
射撃の有効性の指標を計算するには、弾丸（手榴弾）の分散の特性、射撃準備のエラー、およびターゲットに当たる確率とターゲットに当たる確率を決定する方法を知る必要があります。 。
ターゲットの命中確率
単一の生きている標的に対して小火器から発砲し、単一の装甲標的に対して手榴弾発射装置から発砲する場合、1 回の命中が標的に命中します。したがって、単一の標的に命中する確率は、指定された数の射撃で少なくとも 1 回の命中を受ける確率として理解されます。 。
1 発のショットでターゲットに命中する確率 (P) は、ターゲットに命中する確率 (p) と数値的に同じです。 この条件下でターゲットに当たる確率を計算することは、結局、ターゲットに当たる確率を決定することになります。
すべてのショットが命中する確率が同じである場合、数回の単発、1 回のバースト、または複数回のバーストでターゲット (P) に命中する確率は、1 から数値に等しい程度のミスの確率を引いたものに等しくなります。ショット数 (n)、つまり P,= 1 - (1- p)」、ここで (1- p) はミスの確率です。
したがって、標的に命中する確率は射撃の信頼性を特徴づけます。つまり、与えられた条件下で、平均して 100 回中何回標的に少なくとも 1 発の命中が起こるかを示します。
ターゲットに命中する確率が少なくとも 80% であれば、射撃はかなり信頼できると見なされます。
第3章。
重量と線形データ
マカロフピストル（図22）は、近距離で敵を倒すために設計された攻撃と防御の個人用武器です。 ピストル発砲は50メートルまでの距離で最も効果的です。
米。 22
PM ピストルの技術データを他のシステムのピストルと比較してみましょう。
PM ピストルの主な品質と信頼性指標の点では、他のタイプのピストルよりも優れていました。
米。 24
あ- 左側; b- 右側。 1 – ハンドルのベース。 2 – トランク。
3 – バレルを取り付けるためのスタンド。
4 – トリガーとトリガーガードコームを配置するための窓。
5 – トリガートラニオン用のトラニオンソケット。
6 – トリガーロッドの前軸の配置と移動のための湾曲した溝。
7 – トリガーおよびシアートラニオン用のトラニオンソケット。
8 – シャッターの動きを指示するための溝。
9 – ゼンマイの羽を入れる窓。
10 – ボルトストップ用の切り欠き。
11 – ハンドルをネジで固定し、メインスプリングをボルトで固定するためのネジ穴付きのボス。
12 – マガジンラッチ用の切り欠き。
13 – トリガーガードを取り付けるためのソケット付きのボス。
14 – 側窓。 15 – トリガーガード。
16 – シャッターの後方への動きを制限するためのリッジ。
17 – 店舗上部から出るための窓。
バレルは弾丸の飛行を方向付ける役割を果たします。 銃身の内側には4つのライフリングを備えた溝があり、右上がりに曲がりくねっています。
ライフリングは回転運動を与える役割を果たします。 カット間のスペースはマージンと呼ばれます。 対向するフィールド間の距離（直径）はボア口径と呼ばれます（PM-9mmの場合）。 銃尾には薬室があります。 バレルはフレームに圧入で接続され、ピンで固定されます。
フレームは銃のすべての部分を接続する役割を果たします。 フレームとハンドルの付け根は一体型です。
トリガーガードはトリガーのテールを保護する役割を果たします。
ボルト (図 25) は、弾倉をマガジンから薬室に送り込み、発砲時に銃身ボアをロックし、薬莢ケースを保持し、弾薬を取り外し、ハンマーをコックするのに役立ちます。
米。 25
a – 左側。 b – 底面図。 1 – フロントサイト。 2 - リアサイト; 3 – カートリッジケースを取り出すための窓。 4 – ヒューズソケット。 5 – ノッチ。 6 - リターンスプリングを備えたバレルを配置するためのチャネル。
7 – フレームに沿ったシャッターの動きをガイドする縦方向の突起。
8 – ボルトをボルトストップに設定するための歯。
9 – リフレクター用の溝。 10 – コッキングレバーのリリース突起用の溝。 11 – シアーをコッキングレバーから切り離すための凹部。 12 – ランマー。
13 – コッキングレバーをシアーから分離するための突起。 1
4 – コッキングレバーのリリース突起を配置するための凹部。
15 – トリガー用の溝。 16 – 尾根。
ドラマーはカプセルを壊すために使用されます (図 26)
米。 26
1 – ストライカー; 2 – ヒューズ用にカットします。
イジェクターは、カートリッジ ケース (カートリッジ) がリフレクターに接触するまでボルト カップ内に保持する役割を果たします (図 27)。
米。 27
1 – フック。 2 – ボルトに接続するためのかかと。
3 – 抑圧。 4 – エジェクタースプリング。
エジェクタを動作させるには、ベンドとエジェクタ スプリングが必要です。
ヒューズはピストルの安全な取り扱いを確保するために役立ちます (図 28)。
米。 28
1 – ヒューズボックス; 2 – クランプ。 3 - 棚。
4 – リブ。 5 – フック。 6 – 突起。
リアサイトはフロントサイトとともに照準を合わせるために使用されます (図 25)。
リターン スプリングは、発射後にボルトを前方の位置に戻す役割を果たします。スプリングの一方の端の最も外側のコイルは、他のコイルに比べて直径が小さくなります。 このコイルでは、組み立て中にスプリングがバレルに取り付けられます (図 29)。
米。 29
トリガー機構（図30）は、トリガー、スプリング付きシアー、コッキングレバー付きトリガーロッド、トリガー、メインスプリング、ゼンマイスライドで構成されています。
図30
1 – トリガー; 2 – バネで焼きます。 3 – コッキングレバー付きトリガーロッド;
4 – ゼンマイ。 5 – トリガー。 6 – メインスプリングバルブ。
トリガーは撃針を打つために使用されます (図 31)。
米。 31
あ- 左側; b- 右側; 1 – ノッチのあるヘッド。 2 – カットアウト。
3 - 凹部。 4 – 安全小隊。 5 – 戦闘小隊。 6 – トラニオン。
7 – 自動コッキング歯。 8 – 突起。 9 – 凹部。 10 – 環状の凹部。
シアーは戦闘コックと安全コックのトリガーを保持する役割を果たします (図 32)。
米。 32
1 – 焼き付けピン; 2 – 歯。 3 – 突起。 4 – 注ぎ口を焼きます。
5 – シアスプリング。 6 – スタンドがささやいた。
コッキングレバー付きトリガーロッドは、トリガーのテールを押すとハンマーのコッキングを解除し、ハンマーをコッキングするために使用されます（図33）。
米。 33
1 – トリガーロッド; 2 – コッキングレバー; 3 – トリガーロッドピン;
4 – コッキングレバーの突起を解除します。
5 – カットアウト。 6 – セルフコッキング突起。 7 – コッキングレバーのかかと。
トリガーは、セルフコッキングによる発射時にハンマーをデコッキングおよびコッキングするために使用されます（図34）。
米。 34
1 – 車軸; 2 – 穴。 3 – 尻尾
メインスプリングは、ハンマー、コッキングレバー、トリガーロッドを作動させる役割を果たします (図 35)。
米。 35
1 – 幅広の羽。 2 – 狭い羽根。 3 – バンパーエンド。
4 – 穴。 5 – ラッチ。
ゼンマイボルトは、ゼンマイをハンドルの根元に取り付けるのに役立ちます (図 30)。
ネジ付きのハンドルが側面の窓とハンドルの基部の後壁を覆い、ピストルを手に持ちやすくします（図36）。
米。 36
1 – スイベル。 2 – 溝。 3 – 穴。 4 – ネジ。
ボルトストップは、マガジンのカートリッジをすべて使い切った後、ボルトを後方位置に保持します (図 37)。
米。 37
1 – 突起。 2 – ノッチ付きのボタン。 3 – 穴。 4 – 反射板。
前部には、シャッターを後方位置に保持するための突起があります。 手を押してシャッターを切るためのギザギザのボタン。 後部には左側のシアピンに接続するための穴があります。 上部には、ボルトの窓を通して薬莢（カートリッジ）を外側に反射するための反射板があります。
マガジンは、フィーダーとマガジン カバーを収容するのに役立ちます (図 38)。
米。 38
1 – マガジン本体。 2 – フィーダー;
3 – フィーダースプリング; 4 – 雑誌の表紙。
各ピストルには付属品が付属しています: スペアマガジン、ワイパー、ホルスター、ピストルストラップ。
米。 39
発射時のバレルボアのロックの信頼性は、ボルトの大きな質量とリターンスプリングの力によって実現されます。
ピストルの操作原理は次のとおりです。引き金の尾部を押すと、引き金が焼けから解放され、主ゼンマイの作用で撃針が当たり、ストライカーでカートリッジのプライマーが破壊されます。 その結果、装入した火薬が発火し、大量のガスが発生し、全方向に均等に圧力がかかります。 弾丸は粉末ガスの圧力によって銃身から排出され、薬莢の底部から伝わるガスの圧力を受けてボルトが後退し、イジェクターで薬莢を保持し、リターンスプリングを圧縮します。 薬莢が反射板に当たると、ボルトの窓から外に投げ出されます。 後退するときは、ボルトがトリガーを回転させてコックします。 リターンスプリングの影響を受けて、ボルトが前方に戻り、マガジンから次のカートリッジを捕捉し、チャンバー内に送り込みます。 ブローバックでボアがロックされ、ピストルは発砲の準備が整います。
米。 40
次のショットを発射するには、トリガーを放してもう一度押す必要があります。 すべてのカートリッジを使い切ると、ボルトはスライド ストップにロックされ、最後部の位置に残ります。
ショットの前後
ピストルを装填するには、次のものが必要です。
· マガジンにカートリッジを装備します。
· マガジンをハンドルのベースに挿入します。
・ヒューズを切る（旗を下げる）
・シャッターを最後部まで移動し、勢いよくシャッターを切ります。
マガジンが装填されると、カートリッジはフィーダー上に一列に配置され、フィーダーのスプリングが圧縮され、解放されるとカートリッジが上方に持ち上げられます。 上部カートリッジは、マガジン本体の側壁の湾曲したエッジによって保持されます。
装填されたマガジンがハンドルに挿入されると、ラッチがマガジンの壁の突起の上を滑り、マガジンをハンドル内に保持します。 フィーダーはカートリッジの下にあり、そのフックはボルトの停止に影響を与えません。
セフティがオフになると、トリガーブローを受ける突起が上昇し、フックがトリガー凹部から出てトリガー突起が解放され、トリガーが解除される。
安全軸上の棚の棚がシアーを解放し、バネの作用でシアーが下がり、シアーのノーズがハンマーの安全コッキングの前になります。
ヒューズリブはフレームの左側の突起の後ろから伸びており、ボルトをフレームから分離します。
シャッターは手で引き戻すことができます。
ボルトが引き戻されると、次のことが起こります。フレームの縦方向の溝に沿って移動し、ボルトがトリガーを回し、バネの作用でシアがコッキングコックの後ろに機首をジャンプさせます。 シャッターの後方への動きは、トリガー ガードの突起によって制限されます。 リターンスプリングは最大圧縮状態です。
トリガーを回すと、環状凹部の前部がコッキングレバーとともにトリガーロッドを前方かつわずかに上方に移動させ、トリガーの自由遊びの一部が選択されます。 コッキングレバーを上下に動かすとシアーの突起に近づきます。
カートリッジはフィーダーによって持ち上げられ、ボルトランマーの前に来ます。
ボルトが放されると、リターンスプリングがボルトを前方に送り、ボルトランマーが上部カートリッジをチャンバー内に押し込みます。 薬莢は、マガジン本体のサイドバックの湾曲したエッジに沿って、バレルの潮流と薬室の下部のベベルに沿って滑りながら薬室に入り、スリーブの前部の切り込みを薬室の棚に当てます。 。 ボアはフリーボルトでロックされます。 次のカートリッジはボルトの尾根で止まるまで上昇します。
フックが投げ出され、スリーブの環状溝に飛び込みます。 トリガーはコックされています (88 ページの図 39 を参照)。
実弾の検査
実弾の検査は、発砲の遅れにつながる可能性のある不具合を検出するために行われます。 射撃または分隊に参加する前にカートリッジを検査する場合は、次のことを確認する必要があります。
· 薬莢に錆、緑色の堆積物、へこみ、傷はありますか? 弾丸は薬莢から引き抜かれていますか?
・コンバットカートリッジの中にトレーニングカートリッジはありますか？
カートリッジがほこりや汚れ、わずかな緑色のコーティングで覆われている場合、または錆びている場合は、乾いた清潔な布で拭いてください。
インデックス 57-N-181
鉛コアを備えた9 mmカートリッジは、ノボシビルスク低電圧機器工場（弾丸重量 - 6.1 g、初速 - 315 m/s）、トゥーラカートリッジ工場（弾丸重量 - 6.86 g、初速 - 303 m/s）によって輸出用に生産されます。 m/s)、バルナウル工作機械工場 (弾丸重量 - 6.1 g、初速 - 325 m/s)。 最大 50 m の距離で人力と交戦するように設計されており、9 mm PM ピストル、9 mm PMM ピストルから発砲するときに使用されます。
口径、mm - 9.0
袖丈、mm – 18
チャック長さ、mm – 25
カートリッジ重量、g - 9.26-9.39
火薬の銘柄 - P-125
粉末装薬の重量、gr。 -0.25
スピードv10 - 290-325
プライマー点火剤 - KV-26
弾丸の直径、mm - 9.27
弾丸の長さ、mm - 11.1
弾丸重量、g - 6.1-6.86
芯材 - 鉛
精度 - 2.8
貫通アクションは標準化されていません。
引き金を引く
引き金を引くことは、狙いを定めた射撃を行う際にその比重が非常に大きいため、非常に重要であり、射手の準備の程度を決定する指標となります。 すべての射撃エラーは、トリガーリリースの不適切な取り扱いの結果としてのみ発生します。 照準エラーと武器の振動により、かなりまともな結果を示すことができますが、トリガーエラーは必然的にばらつきの急激な増加につながり、さらにはミスさえも引き起こします。
適切な引き金テクニックを習得することは、あらゆるハンドガンで正確に射撃する技術の基礎です。 これを理解し、引き金を引くテクニックを意識的に習得した人だけが、どんな状況でも、自信を持ってどんな標的にも命中し、高い成果を示し、個人用武器の戦闘特性を完全に実現することができます。
引き金を引くことは習得するのが最も難しい要素であり、長くて骨の折れる作業が必要です。
弾丸が銃身から離れると、ボルトは 2 mm 後退しますが、この時点では手には影響がありません。 弾丸は銃身を離れた瞬間に武器が向けられた場所に飛びます。 したがって、引き金を正しく引くとは、引き金を引いてから弾丸が銃身から離れるまでの間、武器の照準位置を変更しないような動作を実行することを意味します。
引き金を放してから弾丸が射出されるまでの時間は約 0.0045 秒と非常に短く、そのうち 0.0038 秒は引き金の回転時間、0.00053 ～ 0.00061 秒は弾丸が銃身内を移動する時間です。 しかし、このような短い時間の間に、トリガーの処理にエラーがあると、武器は照準位置からずれることがあります。
これらのエラーは何ですか?また、そのエラーが表示される理由は何ですか? この問題を明確にするには、システム、つまり射撃武器を考慮する必要があり、エラーの原因の 2 つのグループを区別する必要があります。
1. 技術的理由 - 連続兵器の不完全性によって引き起こされるエラー (可動部品間の隙間、表面仕上げの不良、機構の詰まり、バレルの摩耗、トリガー機構の不完全性およびデバッグ不足など)
2. ヒューマンファクターの原因は、各人の身体のさまざまな生理学的および心理感情的特性によって直接引き起こされるヒューマンエラーです。
エラーの原因の両方のグループは互いに密接に関連しており、複雑な形で現れ、相互に影響を及ぼします。 最初のグループの技術的エラーのうち、結果に悪影響を与える最も顕著な役割は、トリガー メカニズムの不完全性によって引き起こされます。その欠点には次のようなものがあります。
内部弾道と外部弾道。
ショットとその期間。 弾丸の初速。
レッスンNo.5。
「小型武器の射撃規則」
1. ショットとその期間。 弾丸の初速。
内部弾道と外部弾道。
2. 撮影ルール。
弾道学宇宙に投げ込まれた物体の動きの科学です。 彼女は主に、銃器、ロケット弾、弾道ミサイルから発射される発射体の動きを研究しています。
銃の通路内での発射体の動きを研究する内部弾道学と、銃から出る発射体の動きを研究する外部弾道学は区別されます。
弾道学を、発射時の弾丸の動きの科学として考えます。
内部弾道射撃中、特に銃身に沿った弾丸の移動中に起こるプロセスを研究する科学です。
ショットとは、火薬の燃焼中に形成されるガスのエネルギーによって武器の口径から弾丸が発射されることです。
小型武器が発砲されると次のような現象が起こります。 薬室に送り込まれた実弾の雷管に撃針が当たると、雷管の衝撃成分が爆発して炎が発生し、薬莢の底にある穴を通って装薬に到達し点火します。 火薬 (またはいわゆる戦闘用) 装薬が燃焼すると、大量の高熱のガスが形成され、弾丸の底部、薬莢の底部と壁、さらには銃口の内部に高圧が発生します。バレルとボルトの壁。 弾丸にかかるガス圧の結果、弾丸はその場所から移動し、ライフリングに衝突します。 それらに沿って回転し、継続的に増加する速度でバレルボアに沿って移動し、バレルボアの軸方向に投げ出されます。 薬莢の底にかかるガスの圧力により、反動、つまり武器（銃身）が後方に動く現象が発生します。 薬莢と銃身の壁にかかるガスの圧力により壁が伸び（弾性変形）、薬莢が薬室にしっかりと押し付けられて、粉末ガスがボルトに向かって突き抜けるのを防ぎます。 同時に発砲時に銃身の振動（振動）が発生し、銃身が発熱します。
火薬が燃焼すると、放出されたエネルギーの約 25 ～ 30% が弾丸に前進運動を与えるために費やされます (主な仕事)。 エネルギーの15〜25％ - 二次的な作業（銃身に沿って移動する際の弾丸の突入と摩擦の克服、銃身、薬莢および弾丸の壁の加熱、武器の可動部分、ガス状および未燃焼部分の移動）を実行するため火薬の）; エネルギーの約 40% は使用されず、弾丸が銃身から離れた後に失われます。
ショットは 0.001 ～ 0.06 秒という非常に短い時間で行われます。 発火時には、次の 4 つの期間があります。
予備;
最初 (またはメイン);
3番目（またはガスの後遺症の期間）。
準備期間 火薬の燃焼が始まってから弾丸が銃身のライフリングに完全に食い込むまで続きます。 この期間中、銃身のボア内にガス圧が発生します。これは、弾丸をその場所から移動させ、砲弾の抵抗に打ち勝って銃身のライフリングに食い込むのに必要です。 この圧力（ライフリングの設計、弾丸の重量、および弾丸の硬さによって異なります）はブースト圧力と呼ばれ、250 ～ 500 kg/cm 2 に達します。 この期間の火薬の燃焼は一定の体積で起こり、砲弾は瞬時にライフリングに食い込み、銃腔内でブースト圧力に達するとすぐに弾丸の動きが始まると想定されます。
最初の（メイン）期間 弾丸の動きの始まりから火薬が完全に燃焼するまで続きます。 期間の初め、銃身に沿って移動する弾丸の速度がまだ低いとき、ガスの量は弾丸空間（弾丸の底部と薬莢の底部の間の空間）の体積よりも速く増加します。 )、ガス圧力は急速に増加し、最大値に達します。 この圧力を最高圧力といいます。 弾丸が4〜6 cm移動すると、小型武器で発生します。 次に、弾丸の速度が急速に増加するため、弾丸の後ろの空間の容積は新しいガスの流入よりも速く増加し、圧力は低下し始め、期間の終わりまでに圧力は約最大圧力の2/3。 弾丸の速度は常に増加し、期間の終わりまでに初速度の 3/4 に達します。 火薬は、弾丸が銃身から離れる直前に完全に燃焼します。
第二期 火薬が完全に燃焼した瞬間から弾丸が銃身から離れるまで持続します。 この期間が始まると粉末ガスの流入は止まりますが、高度に圧縮され加熱されたガスが膨張し、弾丸に圧力をかけて弾丸の速度を高めます。 弾丸が銃身から離れるときの速度 ( 砲口速度）初速度より若干遅いです。
初速は銃身の銃口における弾丸の速度と呼ばれます。 バレルから離れる瞬間。 メートル/秒 (m/s) で測定されます。 口径の弾丸と砲弾の初速は 700 ～ 1000 m/s です。
初速度の大きさは、武器の戦闘特性の最も重要な特性の 1 つです。 同じ弾丸に対して 初速度の増加は、弾丸の飛行距離、貫通力、致死効果の増加につながります。飛行に対する外部条件の影響を軽減するだけでなく。
弾丸の貫通力運動エネルギー、つまり特定の密度の障害物への弾丸の貫通の深さによって特徴付けられます。
AK74 および RPK74 から発射されると、5.45 mm カートリッジの鋼芯を備えた弾丸は以下を貫通します。
o 鋼板の厚さ:
· 最大 950 m の距離で 2 mm。
· 3 mm – 最大 670 m。
· 5 mm – 最大 350 m。
o スチールヘルメット (ヘルメット) – 最長 800 m。
o 土の障壁 20 ～ 25 cm – 最大 400 m。
o 厚さ 20 cm の松の梁 - 最大 650 m。
o レンガ積み 10 ～ 12 cm – 最大 100 m。
銃弾による致死性ターゲットに出会った瞬間のエネルギー（衝撃の生きた力）が特徴です。
弾丸のエネルギーはキログラム力メートルで測定されます（1 kgf m は、1 kg を 1 m の高さまで持ち上げるのに必要なエネルギーです）。 人間にダメージを与えるには8kgf・m、動物に同じダメージを与えるには約20kgf・mのエネルギーが必要です。 AK74 の弾丸エネルギーは 100 m で 111 kgf m、1000 m で 12 kgf m です。 弾丸の致死効果は射程1350メートルまで持続する。
弾丸の初速度の大きさは、銃身の長さ、弾丸の質量、火薬の性質によって決まります。 銃身が長いほど、粉末ガスが弾丸に作用する時間が長くなり、初速度が大きくなります。 銃身の長さと火薬の質量が一定の場合、弾丸の質量が小さいほど、初速度は大きくなります。
一部の種類の小型武器、特に銃身の短いもの (マカロフ ピストルなど) には第 2 期がありません。 火薬の完全燃焼は、弾丸が銃身から離れるまでには起こりません。
第三期（ガス後遺症期） 弾丸が銃身を離れた瞬間から、弾丸に対する粉末ガスの作用が止まるまで持続します。 この期間中、銃身から 1200 ～ 2000 m/s の速度で流れる粉末ガスが弾丸に影響を与え続け、弾丸にさらなる速度を与えます。 弾丸は、銃口から数十センチメートルの距離で、第 3 ピリオドの終わりに最高 (最大) 速度に達します。
弾丸の後に銃身から流れる高温の粉末ガスは、空気と接触するときに衝撃波を引き起こし、これが発砲音の原因となります。 高温の粉末ガス (一酸化炭素と水素を含む) が大気中の酸素と混合すると、発射された炎として観測されるフラッシュが発生します。
弾丸に作用する粉末ガスの圧力により、回転速度だけでなく並進速度も確実に与えられます。 反対方向（ケース底部）に圧力がかかると反動力が発生します。 反動力の影響下で武器が後方に移動することを「反動」といいます。 戻る。 小火器で射撃する場合、反動は肩や腕を押す形で感じられ、設置物や地面に作用します。 武器が強力であればあるほど、反動エネルギーも大きくなります。 手持ち式の小火器の場合、反動は通常 2 kg/m を超えず、射手は痛みを感じずに感知します。
米。 1. 発砲時に銃口を上に投げる
反動動作の結果として。
武器の反動アクションは、後方に移動するときの速度とエネルギーの量によって特徴付けられます。 武器の反動速度は、弾丸の初速とほぼ同じ数倍、つまり弾丸が武器よりも何倍軽いかです。
自動小銃から発砲する場合、その設計は反動エネルギーを使用する原理に基づいており、その一部は可動部品に動きを与え、武器を再装填するために費やされます。 したがって、そのような武器から発砲されたときの反動エネルギーは、非自動武器または自動武器から発砲された場合よりも小さくなり、その設計は銃身の穴から放出される粉末ガスのエネルギーを使用する原理に基づいています。壁。
粉末ガスの圧力（反動力）と反動抵抗力（バットストップ、ハンドル、武器の重心など）は同一直線上になく、逆方向を向いています。 結果として生じる力の動的なペアにより、武器の角運動が発生します。 また、小火器の自動動作や弾丸が銃身に沿って移動する際の銃身の動的な曲がりの影響によっても偏差が発生する可能性があります。 これらの理由により、発砲前のバレルボアの軸の方向と弾丸がバレルを離れる瞬間の軸の方向の間に角度が形成されます。 出発角。 この一対の力の影響が大きいほど、特定の武器の銃口のたわみが大きくなります。
さらに、発砲すると、武器の銃身が振動運動を行い、振動します。 振動の結果、弾丸が離れる瞬間の銃口も元の位置からあらゆる方向（上下左右）にずれる可能性があります。 この偏差の大きさは、シューティングレストが間違って使用されたり、武器が汚れていたりすると大きくなります。 出発角は、弾丸が離れる瞬間のバレルボアの軸が発砲前の位置より上にある場合は正とみなされ、下にある場合は負と見なされます。 離陸角度は射撃表に記載されています。
各武器の射撃に対する離陸角度の影響は、 彼を通常の戦闘に持ち込む (5.45 mm カラシニコフ突撃銃ガイド... - 第 7 章を参照）。 ただし、武器の配置、レストの使用に関する規則、および武器の手入れと保存に関する規則に違反した場合、武器の射出角と交戦角が変化します。
結果に対する反動の悪影響を軽減するために、一部の種類の小型武器（カラシニコフアサルトライフルなど）には特別な装置、つまり補償装置が使用されます。
マズルブレーキコンペンセイター銃口の銃口にある特別な装置で、弾丸が射出された後に粉末ガスが作用して武器の反動速度を低下させます。 さらに、ボアから流れるガスがコンペンセイターの壁に当たり、銃口をわずかに左下に下げます。
AK74 では、マズル ブレーキ コンペンセイターにより反動が 20% 減少します。
1.2. 外部弾道。 弾丸の飛行経路
外部弾道学は、空中での弾丸の動き（つまり、弾丸に対する粉末ガスの作用が止まった後）を研究する科学です。
粉末ガスの影響で銃身から飛び出すと、弾丸は慣性によって動きます。 弾丸がどのように動くかを判断するには、その移動の軌道を考慮する必要があります。 軌跡飛行中の弾丸の重心によって描かれる曲線と呼ばれます。
空中を飛行するとき、弾丸は重力と空気抵抗という 2 つの力を受けます。 重力によって弾丸は徐々に減少し、空気抵抗によって弾丸の動きが継続的に遅くなり、弾丸がひっくり返る傾向があります。 これらの力の作用により、弾丸の速度は徐々に低下し、その弾道は不均一な曲線のような形になります。
弾丸の飛行に対する空気抵抗は、空気が弾性媒体であるため、弾丸のエネルギーの一部がこの媒体で消費されるという事実によって引き起こされます。これは、次の 3 つの主な理由によって引き起こされます。
・空気摩擦。
・渦の形成。
· 弾道波の形成。
これらの力の合力が空気抵抗力となります。
米。 2. 空気抵抗力の形成。
米。 3. 弾丸の飛行に対する空気抵抗の影響:
CG – 重心。 CSは空気抵抗の中心です。
動いている弾丸と接触する空気の粒子は摩擦を引き起こし、弾丸の速度を低下させます。 弾丸の表面に隣接し、粒子の動きが速度に応じて変化する空気の層を境界層と呼びます。 弾丸の周りを流れるこの空気の層は、弾丸の表面から離れ、底部の後ろにすぐに閉じる時間がありません。
弾丸の底部の後方には放電空間が形成され、頭部と底部の間に圧力差が生じます。 この差により弾丸の動きと逆方向の力が生じ、弾丸の飛行速度が低下します。 弾丸の後ろに形成された真空を満たそうとする空気の粒子が渦を作ります。
飛行中、弾丸は空気の粒子と衝突し、粒子を振動させます。 その結果、弾丸の前の空気密度が増加し、音波が形成されます。 したがって、弾丸の飛行には特徴的な音が伴います。 弾丸の飛行速度が音速よりも遅い場合、これらの波の形成は弾丸の飛行にわずかな影響を与えます。 波は弾丸の速度よりも速く伝わります。 弾丸の飛行速度が音速よりも速い場合、音波が互いに衝突すると、高度に圧縮された空気の波、つまり弾道波が発生し、弾丸の飛行速度が遅くなります。 弾丸はそのエネルギーの一部を費やしてこの波を作り出します。
弾丸の飛行に対する空気抵抗の影響は非常に大きく、速度と飛行距離の低下を引き起こします。 たとえば、空気のない空間では初速 800 m/s の弾丸は 32620 m の距離まで飛行します。 空気抵抗が存在する場合のこの弾丸の飛行距離はわずか 3900 m です。
空気抵抗力の大きさは主に次の要素に依存します。
§ 弾丸の速度;
§ 弾丸の形状と口径。
§ 弾丸の表面から。
§ 空気密度
弾丸の速度、口径、空気密度が増加すると増加します。
超音速の弾丸飛行速度では、空気抵抗の主な原因が弾頭の前での空気圧縮の形成 (弾道波) である場合、細長く尖った頭部を備えた弾丸が有利です。
したがって、空気抵抗の力によって弾丸の速度が低下し、弾丸が倒れます。 この結果、弾丸は「転倒」し始め、空気抵抗が増加し、飛行距離が減少し、標的への影響が減少します。
飛行中の弾丸の安定化は、手榴弾の尾部と同様に、弾丸にその軸の周りの急速な回転運動を与えることによって確実に行われる。 ライフル付き武器から離陸するときの回転速度は、弾丸が 3000 ～ 3500 rps、羽付き手榴弾の回転が 10 ～ 15 rps です。 弾丸の回転運動、空気抵抗、重力の影響により、弾丸はバレルボアの軸を通って描かれた垂直面から右にずれます。 射撃飛行機。 回転方向に飛行するときの弾丸の偏向は、と呼ばれます。 導出.
米。 4. 導出 (軌道の上面図)。
これらの力の作用の結果、弾丸は、と呼ばれる不均一な曲線に沿って空間を飛行します。 軌跡.
弾丸の軌道の要素と定義を引き続き検討してみましょう。
米。 5. 軌道要素。
銃身の銃口の中心をこう呼びます。 出発点。出発点は軌道の始まりです。
出発点を通る水平面を次のように呼びます。 武器の地平線。武器と弾道を横から見た図では、武器の地平線が水平線として表示されます。 弾道は、出発点と着弾点の 2 回、武器の地平線を横切ります。
尖った武器 、と呼ばれる 立面線.
立面線を通る鉛直面をといいます。 射撃飛行機。
仰角線と武器の地平線との間の角度は次のように呼ばれます。 仰角。この角度が負の場合、次のように呼ばれます。 偏角（減少）。
ボア軸の延長となる直線 弾丸が離れる瞬間 、と呼ばれる スローイングライン.
投球ラインと武器の水平線との間の角度は次のように呼ばれます。 投球角度.
仰角線と投球線の間の角度を次のように呼びます。 出発角.
軌道と武器の地平線の交点はと呼ばれます 落下点。
着弾点における軌道の接線と武器の水平線との間の角度は、と呼ばれます。 入射角。
出発点から衝突点までの距離を「距離」といいます。 水平方向の全範囲。
着弾点での弾丸の速度を次のように呼びます。 最終速度。
弾丸が発射点から着弾点まで移動するのにかかる時間を といいます。 総飛行時間。
軌道の最高点はと呼ばれます 軌道の頂点。
弾道の頂点から武器の地平線までの最短距離を 軌道の高さ。
出発点から頂上までの軌跡の部分を といいます。 上昇枝軌道の頂点から落下点までの部分を といいます。 軌道の下降分岐。
武器が向けられるターゲット上（またはターゲットの外側）の点は、と呼ばれます。 照準点 (AP)。
射手の目から照準点までの直線を 狙い線。
出発点から軌道と照準線の交点までの距離を次のように呼びます。 視認範囲。
仰角線と照準線の間の角度を次のように呼びます。 狙いの角度。
照準線と武器の地平線の間の角度は次のように呼ばれます。 目標仰角。
出発地と目的地を結ぶ直線を といいます。 ターゲットライン.
出発点から目標線に沿った目標点までの距離を といいます。 傾斜範囲。 直接射撃を行う場合、目標線は照準線と実質的に一致し、傾斜範囲は照準範囲と一致します。
軌道とターゲットの表面 (地面、障害物) の交点を といいます。 ミーティングポイント.
交差点における軌道の接線とターゲット（地面、障害物）の表面の接線との間の角度を次のように呼びます。 出会い角.
軌道の形状は仰角によって異なります。 仰角が増加するにつれて、弾丸の軌道の高さと水平方向の全範囲が増加します。 しかし、これはある限界まで起こります。 この制限を超えると、軌道高度は増加し続け、水平範囲の合計は減少し始めます。
弾丸の水平射程距離の合計が最大になる仰角を次のように呼びます。 最大範囲の角度(この角度の大きさは約 35°です)。
フロア軌道とマウント軌道があります。
1. 床材– 最大範囲の角度よりも小さい仰角で得られる軌道です。
2. 取り付け済み– は、最大範囲の角度よりも大きい仰角で得られる軌道と呼ばれます。
同じ武器から同じ初速で発射し、同じ全水平射程を持った場合に得られるフラットな弾道とマウントされた弾道は、次のように呼ばれます。 共役.
米。 6.最大範囲の角度、
フラット、マウント、共役軌道。
ターゲットラインからの上昇が少なく、入射角が小さいほど、軌道はより平坦になります。 軌道の平坦さは、ダイレクトショットの範囲、影響を受けるスペースやデッドスペースのサイズに影響します。
小火器や手榴弾発射装置から発砲する場合、平坦な軌道のみが使用されます。 軌道が平坦であればあるほど、1 つの照準設定でターゲットに命中できる範囲が広くなります (照準設定の決定における誤差が射撃結果に与える影響は少なくなります)。これが軌道の実際的な重要性です。